Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 199 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

различные показатели преломления n
o
и n
e
(γ), а следовательно, и различные фазовые скорости. Вследствие
этого на выходе из пластинки между обыкновенной и необыкновенной волнами возникает оптическая разность
хода
∆ = h [n
o
– n
e
(γ)], (4.16.1)
или соответствующая разность фаз
δ = ,)]([
22
o
hnn
e
γ−
λ
π
=∆
λ
π
(4.16.2)
где h – геометрическая толщина пластинки.
Если разность фаз
δ между обыкновенной и необыкновенной волнами будет измеряться в градусах, то
последнее выражение принимает вид
,)]([
360
o
hnn
e
γ−
λ
=δ (4.16.3)
Для экспериментального определения разности фаз
δ
между обыкновенной и необыкновенной волнами
воспользуемся интерференционным методом (§4.10). Для этого анизотропная пластинка располагается между
генератором и приёмником СВЧ, как между поляризатором и анализатором. Из условия наиболее контрастной
интерференции (4.10.22) поляризованных волн (α = 45°) следует, что интенсивность принимаемых волн при
параллельных линиях поляризатора и анализатора (4.10.41) равна
I
II
= I
o
cos
2
2
δ
, (4.16.4)
а при взаимно перпендикулярных линиях поляризатора и анализатора интенсивность принимаемых волн
(7.10.44) равна
I
⊥
= I
o
sin
2
2
δ
. (4.16.5)
Из последних двух выражений имеем
tg
||
2 I
I
⊥
=
δ
, (4.16.6)
или
δ = 2arctg
.
||
I
I
⊥
(4.16.7)
Таким образом, измерив интенсивности I
⊥
и I
||
при наиболее контрастной интерференции поляризованных
волн в пластинке, можно определить разность фаз δ между обыкновенной и необыкновенной волнами. При
этом необходимо, чтобы вектор
D электромагнитной волны, падающей на каждую пластинку, составляя с её
ребрами a и b равные углы α = 45°.
В таблице 1 приведены экспериментальные данные интенсивностей I
⊥
принимаемых волн при
перпендикулярных линиях поляризации источника и приёмника СВЧ и интенсивностей I
||
волн принимае-
мых при параллельных линиях поляризации для всех семи двоякопреломляющих слоистых пластинок, в
которых вектор
e
D необыкновенной волны составляет с главными осями z пластинок соответствующие углы: γ
= 0°; 15°; 30°; 45°; 60°; 75°; 90°. На основании формулы (4.16.7) для всех анизотропных пластинок вычислена
разность фаз δ между обыкновенной и необыкновенной волнами (табл. 1). На основании полученных значений
δ по формуле (4.16.3) определены показатели преломления n
e
(γ) для необыкновенной волны для каждой
пластинки, а следовательно, и для каждого направления, определяемого углом γ. При этом считается, что n
o
=
1,33; λ = 3,2 см; h = 6,0 см.

Страницы