Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 202 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

20 1,213 0,0093 145
30 1,229 0,0105 157
40 1,249 0,0122 162
50 1,271 0,0143 165
60 1,294 0,0164 167
70 1,313 0,0183 172
80 1,325 0,0196 174
90 1,330 0,0200 175
В таблице 2 приведены теоретические значения коэффициента отражения R, рассчитанные по формуле
(4.17.1) для линейно поляризованной волны, электрический вектор
E которой составляет произвольный угол γ
с главной осью анизотропной слоистой структуры. На рисунке 281 приведена в полярных координатах
теоретическая индикатриса R = R(γ) коэффициента отражения для линейно поляризованной волны, падающей
на грань анизотропной среды.
Рис. 281
Таким образом, теория показывает, что должна существовать анизотропия отражения электромагнитных
волн от слоистой диэлектрической структуры, которая выполняет роль одноосного кристалла для
сантиметровых электромагнитных волн. Коэффициент отражения от слоистой структуры имеет максимальное
значение (
0200,0
o
=R ) для линейно поляризованной волны, электрический вектор E которой
перпендикулярен к главной оси z структуры; коэффициент отражения имеет минимальное значение
(
0083,0=
e
R ) для волны, вектор E которой параллелен главной оси структуры.
Рассмотрим теоретический подход к возможности экспериментального исследования анизотропии
отражения волн от одноосного двоякопреломляющего кристалла. Пусть отражающая грань одноосного
кристалла содержит главные оси x и z; при этом главная оптическая ось кристалла лежит в отражающей грани и
совпадает с осью Оz (рис. 282). Рассмотрим падение по нормали к рассматриваемой грани линейно
поляризованной волны, электрический вектор
E которой составляет произвольный угол α с главной
оптической осью oz анизотропного кристалла. Линия ОП на рисунке 282 соответствует главной линии
поляризатора. Линейно поляризованная волна
E на поверхности кристалла распадается на две когерентные
волны (обыкновенную
o
E и необыкновенную
e
E ) с ортогональными линиями поляризации (
e
EE ⊥
o
).
Амплитуды ортогональных компонент, падающих на кристалл, определяются соотношениями
Ε
о
= Εsinα; Ε
е
= Εcosα, (4.17.5)
где Е – амплитуда линейно поляризованной воны, падающей на грань кристалла. Вследствие анизотропии
отражения для каждой из ортогональных составляющих существует свой коэффициент отражения:

Страницы