Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 203 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 282
2
o
o
o
1
1
+
−
=
n
n
R
;
2
o
o
1
1
+
−
=
e
e
e
n
n
R
, (4.17.6)
где
o
n и
oe
n – главные значения показателей преломления анизотропного кристалла для направлений,
определяемых осями координат, соответственно, x и z. По определению коэффициентов отражения и при учете
формул (4.17.5) могут быть найдены амплитуды отражённых волн для каждой из ортогональных
составляющих:
α== sin
oooo1
ERERE
;
α== cos
1
ERERE
eeee
. (4.17.7)
Для исследования анизотропии отражения линейно поляризованной волны от одноосного кристалла и
определения характера поляризации отражённой волны установим на её пути анализатор, главная линия ОА
которой составляет с главной оптической z осью кристалла произвольный угол γ. Анализатор выделяет волны
1
E и
2
E с параллельными линиями поляризации (
1
E ||
2
E ). Амплитуды волн, проходящих через анализатор,
могут быть определены из пространственной диаграммы рис. 282:
γ
=
sin
1o1
EE ;
γ
=
cos
12 e
EE . (4.17.8)
При учёте выражений (4.17.7) найдём
γα= sinsin
o1
ERE
;
γα= coscos
2 e
REE
. (4.17.9)
Учитывая, что отражённые волны
1
E и
2
E когерентны, а разность фаз между ними равна нулю (δ = 0),
можно определить амплитуду результирующей волны, проходящей через анализатор
()
2
21
2
EEE
p
+= , т.е.:
{
}
2
o
22
coscossinsin γα+γα=
ep
RREE . (4.17.10)
Считая, что интенсивность световой волны пропорциональна квадрату её амплитуды, окончательно
найдём
{
}
2
o0
coscossinsin);( γα+γα=γα=
e
RRIII . (4.17.11)
где
2
0
I ∼
2
E
– интенсивность линейно поляризованной волны, падающей на анизотропный кристалл;
I
∼
2
p
E
–
интенсивность отражённой волны, проходящей через анализатор.
Обсудим полученный теоретический результат.
1. Пусть свет падает на отражающую грань одноосного кристалла по направлению, близкому к нормали, а
главные линии поляризатора ОП и анализатора ОА установленные на пути падающего и отражённого света,
параллельны между собой, т.е. углы α и γ одинаковы (α = γ). Формула (4.17.11) принимает вид
{
}
2
22
o0
cossin)( γ+γ=γ=
e
RRIII . (4.17.12)
Данная формула определяет оптическую индикатрису отражённой волны, т.е. зависимость интенсивности
)(
γ
= II отражённой волны от угла γ, который составляет вектор E линейно поляризованной волны, падающей
на кристалл, с его главной оптической осью. На основании полученной формулы (4.17.12) можно найти
теоретическую оптическую индикатрису для коэффициента отражения
{
}
2
22
o
0
cossin
)(
)( γ+γ=
γ
=γ=
e
RR
I
I
RR . (4.17.13)
О

Страницы