Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 47 Рис. 48
Сущность линейного дихроизма естественных кристаллов можно проиллюстрировать в
сантиметровом диапазоне электромагнитных волн. Наглядной моделью дихроичного кри-
сталла для радиоволн может служить волноводная структура (рис. 49), т.е. анизотропная пла-
стинка, состоящая из большого числа прямоугольных волноводов сечением а = 23 мм и b =
13 мм. Толщина пластинки, т.е. длина d волноводов, образующих её, должна быть не менее
длины волны λ используемого излучения (d = 40 мм). Волноводная структура изготавливает-
ся из тонкой жести, используя обычную пайку. Анизотропные свойства модели дихроичного
кристалла объясняются следующим образом.
а) б)
Рис. 49
Примем за главную "оптическую" ось ОР волноводной структуры направление, перпен-
дикулярное к широким стенкам прямоугольных волноводов. Для линейно поляризованной
волны, электрический вектор
e
E которой параллелен главной оси анизотропной пластинки,
выполняется условие распространения волн в структуре, так как ширина волноводов а >
2
λ
,
т.е. длина волны λ оказывается меньше критической длины волны λ
кр
(λ < λ
кр
= 2а). Следова-
тельно, необыкновенная волна распространяется в волноводной структуре без заметного по-
глощения. Для обыкновенной волны, электрический вектор
o
E которой перпендикулярен
главной оси ОР структуры, высота волноводов b <
2
λ
, т.е. длина волны λ оказывается больше
критической длины волны λ
кр
(λ > λ
кр
= 2b) (§ 2.3). Согласно теории волноводов обыкновен-
ная волна в анизотропной модели кристалла испытывает сильное затухание на отрезке, срав-
нимом с длиной волны. Интенсивность волны при этом уменьшается не менее чем в сто раз
на отрезке, равном λ. Вследствие этого обыкновенная волна не будет проходить через модель
дихроичного кристалла.

Страницы