Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 32 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

стинки принимается направление, перпендикулярное металлическим лентам структуры.
Обыкновенная волна, электрический вектор
o
E которой перпендикулярен главной оси дих-
роичной пластинки, будет испытывать сильное затухание в структуре, так как длина волны λ
оказывается больше критической длины волны λ
кр
= 2b (λ > 2b). Необыкновенная волна,
электрический вектор
e
E которой параллелен главной оси ОР дихроичного кристалла, будет
распространяться в металлоленточной структуре без существенного ослабления.
Моделью дихроичного кристалла может также служить решётка диполей (рис. 42), вы-
полненных в виде двух слоёв, установленных на расстоянии четверти длины волны.
1.8. ФОРМУЛЫ ФРЕНЕЛЯ. ЯВЛЕНИЕ БРЮСТЕРА
На любой границе раздела двух сред с показателями преломления n
1
и n
2
возникает кро-
ме падающей – отражённая и преломлённая волны. Соотношение между интенсивностями
этих волн определяется формулами Френеля, которые следуют из граничных условий для
электрической и магнитной составляющих световой волны:
ττ
=
21
EE ;
nn
EE
2211
ε
=
ε
; (1.8.1)
ττ
=
21
HH ;
nn
HH
2211
µ
=
µ
; (1.8.2)
где
1
ε ,
1
µ
и
2
ε ,
2
µ
– относительные диэлектрические и магнитные проницаемости соответст-
венно первой и второй сред;
1
E ,
1
H и
2
E ,
2
H – векторы напряжённостей полей в обеих сре-
дах;
τi
E ,
τi
H и
in
E ,
in
H – проекции этих векторов соответственно на касательную плоскость и
нормаль к границе раздела сред.
Всякую линейно поляризованную световую волну можно представить в виде совокупно-
сти двух волн той же частоты, в которых векторы E колеблются вдоль двух взаимно пер-
пендикулярных направлений. Поэтому для нахождения закономерностей отражения и пре-
ломления линейно поляризованных волн на границе раздела двух сред достаточно рассмот-
реть порознь волну, в которой вектор E колеблется в плоскости падения (р-волна), и волну,
в которой вектор E колеблется перпендикулярно плоскости падения (s-волна).
1. Вначале рассмотрим отражение и преломление р-волны (рис. 51). Обозначим электри-
ческие векторы для падающей, отражённой и преломленной р-волн в точках поверхности
раздела через
0
p
E ,
отр
p
E ,
пр
p
E . В первой среде распространяются две волны – падающая и от-
ражённая, а во второй – только преломлённая. Поэтому результирующие напряжённости
1
E
и
2
E в первой и второй средах вблизи границы раздела соответственно равны
отр0
1 pp
EEE += и
отр
2 p
EE = .
Рис. 51
Проекции векторов
1
E и
2
E на касательную и нормаль имеют вид
iEiEE
pp
coscos
отр0
1
−=
τ
;
β=
τ
cos
пр
2 p
EE
;
iEiEE
ppn
sinsin
отр0
1
−−= ; β−= sin
пр
2 pn
EE ;

Страницы