Оптика и квазиоптика СВЧ. Молотков Н.Я - 46 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

Рис. 62
Рис. 60
Рис. 61
Таким образом, для получения интерференционных полос от двух источников света недостаточно, чтобы
эти источники состояли из попарно когерентных точечных источников. Даже в случае строго монохроматиче-
ского света необходимо ещё, чтобы размеры источников не превосходили определённого предела, зависящего
от взаимного расположения и расстояния между ними, а также от положения экрана, предназначенного для
наблюдения интерференционных полос.
Выясним влияние размеров источника света на контрастность интерференционной картины. Пусть в опыте
Юнга источник состоит из двух одинаковых некогерентных светящихся точек
А и В, находящихся на расстоя-
нии
l
друг от друга (рис. 62). Свет от каждой светящейся точки А и В поступает на щели
1
S
и
2
S и даёт свою
интерференционную картину. Между волнами, идущими от точки
А до щелей
1
S
и
2
S , имеется разность хода
)(
12
ASAS
A
−=∆ . Волны, идущие от точки В до щелей, имеют разность хода )(
12
BSBS
B
−
=
∆
. Разность вели-
чин
∆=∆−∆
BA
– определяет фазовый сдвиг интерференционной картины от точечного источника А относи-
тельно интерференционной картины от точечного источника
В. Из рисунка 62 имеем
(
)
(
)
=
−
−
−
=
∆
1212
BSBSASAS
(
)
(
)
1122
BSASBSAS
−
−
−
=
или
)cos(cos
21
β
−
β
=
−
=
∆
lADAC .
(2.2.9)
Эта величина
∆
определяет результат наложения одной интерференцион-
ной картины на другую. Если величина
∆
равна нулю или мала по сравнению с
длиной волны, то максимумы одной картины накладываются на максимумы
другой, а минимумы – на минимумы. В этом случае происходит усиление ин-
терференционных картин, а полосы будут наиболее контрастны. При возраста-
нии
∆ контрастность полос сначала будет ухудшаться. Когда же
2
λ
=∆ , т.е.
2
coscos
21
λ
=β−β=∆
l , (2.2.10)
то максимумы одной картины накладываются на минимумы другой и полосы интерференции исчезнут. При
дальнейшем увеличении
∆ полосы интерференции проявляются вновь, причём интерференционная картина
периодически повторяется от наибольшей контрастности до их полного исчезновения. При
λ=β−β=∆ ml
21
coscos , (2.2.11)
где m – целое число, полосы наиболее контрастны.
При выполнении условия
2
)12(coscos
21
λ
−=β−β=∆
ml (2.2.12)
полосы пропадают и экран освещается равномерно.

Страницы