Составители:
Рубрика:
случае ФЭУ не может использоваться для сколько-нибудь точных измерений.
Счетная характеристика, являющаяся индивидуальной для каждого конкрет-
ного экземпляра ФЭУ, позволяет выбирать рабочее напряжение, обеспечивающее
оптимальные условия для работы ФЭУ как в режиме счета отдельных импульсов,
так и в интегральном режиме. Очевидно, что самым надежным и удобным участ-
ком является плато счетной характеристики. Каждому участку счетной харак-
теристики соответствует своя форма амплитудного распределения: пуассоновская
для участка 2, и искаженная для участка 1.
Газоразрядные явления, термо- и автоэлектронная эмиссия с динодов, искажая
одноэлектронное распределение выходных импульсов, влияют на вид счетной ха-
рактеристики. Подбирая напряжение дискриминации, можно добиться получения
счетной характеристики с плато или улучшить его параметры. Таким образом,
наличие на счетной характеристике плато свидетельствует о минимизации вклада
явлений, создающих шумовые импульсы с амплитудой, отличающейся от одноэлек-
тронной.
Для большинства ФЭУ одноэлектронная компонента шумов относительно мала
по интенсивности. Для исследования амплитудного распределения одноэлектрон-
ных импульсов можно использовать также слабую световую подсветку фотока-
тода. При этом для работы в одноэлектронном режиме необходимо выполнить
следующие условия:
1. энергия кванта не должна превышать удвоенного значения работы выхода;
2. падающие световые кванты должны быть статистически независимы.
Статистический характер эмиссионных процессов в ФЭУ проявляется как в ви-
де флуктуации амплитуды выходных импульсов, так и в виде флуктуации числа
импульсов, регистрируемых в единицу времени, т.е. скорости счета. В теории пока-
зано, что при достаточно большом времени измерения t (точнее, при выполнении
условия t>>τ
ког
,гдеτ
ког
- время когерентности излучения) вероятность появ-
ления "k"фотоэлектронов за время T определяется распределением Пуассона.
При наличии подсветки скорость счета сигнала в единицу времени определяют
из соотношения:
n
c
=(n
c
+n
т
)−n
т
(3.8)
где n
c
+ n
т
- общее число измеренных импульсов в единицу времени, n
т
- число
темновых и n
c
- число "световых"импульсов в единицу времени. Как известно, дис-
персия случайной величины в распределении Пуассона равна среднему значению
этой величины:
σ
2
(n
c
)=(∆n)
2
=¯n (3.9)
Определим дисперсию и среднеквадратичное отклонение скорости счета сигнала.
Поскольку дисперсия разности двух независимых событий равна сумме их диспер-
сий, имеем:
37
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
