ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Объем V складывается из части объема V
к
емкости 1 незаполненной объемом V
см
контролируемого
вещества и из объема V
тр
подводящих трубок, т.е.
трсмк
VVVV +−=
. (4.3)
Коэффициент усиления для глухой камеры K = 1.
Решение уравнения (4.2) показывает, что давление Р
к
меняется по экспоненциальному закону:
−=
−
T
t
ePP 1
вхк
, (4.4)
поэтому можно определить время t
12
, в течение которого происходит нарастание давления в емкости от
Р
к1
до Р
к2
в виде
−
−
αΘ
=
к2вх
к1вх
12
ln
PP
PP
R
V
t . (4.5)
При постоянных значениях R, Θ, α, Р
вх
, Р
к1
, Р
к2
, V
к
, V
тр
из (4.5) с учетом (4.3) получим
см12
BVAt
−
=
, (4.6)
где
−
−
αΘ
+
=
к2вх
к1вх
трк
ln
PP
PP
R
VV
А ,
−
−
αΘ
=
к2вх
к1вх
ln
1
PP
PP
R
В .
После достижения в измерительной камере 1 давлением значения Р
к2
вход дросселя 2 соединяют с
атмосферой, начинается процесс разрядки емкости V, который сопровождается изменением давления от
Р
к2
до Р
к1
.
Время t
21
, в течение которого осуществляется такое изменение, может быть найдено из уравнения
αΘ
=
к1
к2
21
ln
P
P
R
V
t .
Таким образом, измеряя и фиксируя интервалы времени t
12
и t
21
, получаем информацию об объеме
вещества V
в
, помещенного в измерительную камеру в виде
12
к2вх
к1вх
трксм
ln
t
PP
PP
R
VVV
−
−
αΘ
−+=
(4.7)
или
21
к1
к2
трксм
ln
t
P
P
R
VVV
αΘ
−+=
. (4.8)
Измерение объема сыпучих материалов при турбулентном режиме
течения газа через входной дроссель
При турбулентном режиме течения газа через дроссель 2 (см. рис. 2.2, а) измерение осуществляется
аналогично рассмотренному выше, при этом заполнение измерительной емкости пневматической каме-
ры описывается дифференциальным уравнением
квх
к
1
PP
dt
dP
аR
V
−=
Θ
, (4.9)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 30
- 31
- 32
- 33
- 34
- …
- следующая ›
- последняя »
