Физика твердого тела. Полупроводники, диэлектрики, магнетики. Морозов А.И. - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

66
P
Е
Е
коэр
-Е
коэр
-P
ост
P
ост
Рис.5.7. Сегнетоэлектрическая петля гистерезиса
5.4. Фазовый переход типа смещения
Мы познакомились только с одним типом структурного
фазового перехода – фазовым переходом типа «порядок-
беспорядок». Однако это не единственный из возможных типов.
Другой тип – фазовый переход типа смещения имеет место в
кристаллах, обладающих сильным ангармонизмом
кристаллической решеткой.
Рассмотрим характерные черты такой решетки
на примере
простой модели: исследуем колебания на одной оптической
фононной моде с
k
r
=0, причем будем предполагать, что в
колебаниях на этой моде участвует только один атом в ячейке, а
остальные атомы создают потенциал, в котором он движется.
Движущиеся атомы в соседних ячейках связаны квазиупругими
силами
)(
iix
xxkF −=
+
δ
(х – координата, характеризующая
смещение атома).
Сильный ангармонизм кристаллической решетки
проявляется в том, что потенциал, в котором движется атом в
ячейке имеет вид
42
)(
42
xx
xV
βα
+= , (5.23) 
                                    66

                                         P



                              Pост
                           -Екоэр
                                             Екоэр   Е
                                         -Pост



           Рис.5.7. Сегнетоэлектрическая петля гистерезиса

     5.4. Фазовый переход типа смещения

     Мы познакомились только с одним типом структурного
фазового перехода – фазовым переходом типа «порядок-
беспорядок». Однако это не единственный из возможных типов.
Другой тип – фазовый переход типа смещения имеет место в
кристаллах,      обладающих            сильным      ангармонизмом
кристаллической решеткой.
     Рассмотрим характерные черты такой решетки на примере
простой модели: исследуем
                       r           колебания на одной оптической
фононной моде с k =0, причем будем предполагать, что в
колебаниях на этой моде участвует только один атом в ячейке, а
остальные атомы создают потенциал, в котором он движется.
Движущиеся атомы в соседних ячейках связаны квазиупругими
силами Fx = k ( xi +δ − xi ) (х – координата, характеризующая
смещение атома).
     Сильный        ангармонизм        кристаллической    решетки
проявляется в том, что потенциал, в котором движется атом в
ячейке имеет вид
                                 αx 2 βx 4
                        V ( x) =     +     ,                 (5.23)
                                  2     4

Страницы