ВУЗ:
Рубрика:
118
Наличие второго сомножителя
ϕ− sinikz
e
показывает, что результи-
рующее поле представляет собой волну, бегущую вдоль координаты z
по направлению вдоль продольной оси волновода. Коэффициент рас-
пространения зависит от угла падения ϕ. Будем называть эту постоян-
ную распространения продольным волновым числом (продольным
коэффициентом распространения) и обозначать через h:
h = k sinϕ. (6.1.5)
Третий сомножитель sin (kxcosϕ) показывает, что поле вдоль по-
перечной координаты x изменяется по синусоидальному закону. Ам-
плитуда поля в пределах волнового фронта z = const не постоянна, а
образует стоячие волны. Скорость изменения амплитуды определяется
коэффициентом
g = k cosϕ, (6.1.6)
который будем называть поперечным волновым числом (попереч-
ным коэффициентом распространения).
Продольное и поперечное волновые числа связаны соотношением:
h
2
+ g
2
= k
2
. (6.1.7)
Итак, важное свойство направляемых волн заключается в том, что
данный волновой процесс является неоднородной волной, распростра-
няющейся вдоль координаты z. При этом амплитуда поля вдоль попе-
речных координат изменяется по закону стоячей волны.
Если поперечную координату ограничить стенкой волновода, на-
пример x = a (рис. 6.1.10, в) то из (6.1.6) следует, что для ограничения
стоячей волны стенками волновода необходимо выполнить условие:
kacosϕ = mπ, где m = 0, 1, 2, 3, … – индекс типа волны, определяю-
щий количество стоячих полуволн, укладывающихся вдоль попереч-
ной координаты x.
Используя выражение k = 2π/λ, получим:
сosϕ = mλ/2a. (6.1.8)
Действительно, для любого индекса m при заданном размере a
всегда найдется такая длина волны генератора, называемая критиче-
ской длиной волны данного типа и обозначаемая λ
кр
, для которой
выполнение условия (6.1.8) возможно лишь при максимальном значе-
нии cosϕ = 1, т.е.
λ
кр
= 2a/m. (6.1.9)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 116
- 117
- 118
- 119
- 120
- …
- следующая ›
- последняя »
