ВУЗ:
Рубрика:
119
Если теперь выбрать значение λ > λ
кр
, граничные условия на стен-
ках волновода не могут быть выполнены для данного типа волны ни при
каком значении угла падения ϕ. Физически это означает невозможность
существования колебания данного типа в виде бегущей волны в ЛП.
Таким образом, каждый тип колебаний в волноводе может суще-
ствовать как бегущая волна в области длин волн λ ≤ λ
кр
.
Волны более длинные, чем λ
кр
, по волноводу на данном типе ко-
лебаний распространяться не могут. Иначе говоря, возможно распро-
странение только тех волн, частота которых выше некоторого нижнего
предела, называемого критической частотой f
кр
.
На основе полученных выражений можно вывести основные со-
отношения для параметров распространения ЭМВ в волноводах.
Скорость перемещения поверхности равных фаз вдоль координа-
ты z (фазовая скорость ЭМВ в волноводе) определяется продольным
волновым числом h и равна
v
фв
= ω / h = ω / k
sinϕ = v
ф
/ sinϕ. (6.1.10)
2
кр
ф
2
фф
фв
1
v
cos1
v
sin
v
v
λ
λ
−
=
ϕ−
=
ϕ
=
. (6.1.11)
Фазовая скорость волны в волноводе зависит от частоты ЭМВ,
т.е. волновод обладает дисперсией. Эта дисперсия является нормаль-
ной, так как с ростом частоты ЭМВ (уменьшением длины волны) фа-
зовая скорость в волноводе уменьшается (рис. 6.2.3).
Аналогично находится длина волны в волноводе:
2
кр
фв
в
1
v
λ
λ
−
λ
==λ
f
. (6.1.12)
Длина волны в волноводе превышает длину волны в свободном
пространстве и зависит от типа волны, распространяющейся в волно-
воде.
Групповая скорость узкополосного радиосигнала в волноводе
(скорость перемещения максимума огибающей), характеризующая
скорость переноса энергии волны по волноводу, определяется:
2
кр
фвгр.
1v
1
v
λ
λ
−=
ω
λ
λ
=
d
d
d
dh
. (6.1.13)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- …
- следующая ›
- последняя »
