Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 183 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

183
и более коротких волн. В этих диапазонах даже небольшие неровности
Земли и взволнованное море вызывают рассеянное отражение радио-
волн. Характер рассеянного отражения учитывается эффективным
коэффициентом отражения в направлении зеркального отражения,
который обычно определяют экспериментально.
10.2. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН
ВБЛИЗИ ПОВЕРХНОСТИ ЗЕМЛИ
10.2.1. Интерференционная формула для расчета
напряженности поля, множитель ослабления
В предыдущих главах были рассмотрены особенности учета от-
ражения радиоволн от земной поверхности. Далее рассмотрим важную
для практики задачу определения поля излучателя, находящегося на
некоторой высоте над поверхностью Земли (рис. 10.1.6). Этот случай
соответствует антенне, поднятой над поверхностью Земли.
Наибольший практический интерес представляет случай, когда
точка B находится в дальней зоне, т.е. выполняется условие
2,1
hr >> .
При этом лучи прямой и отраженной волн можно считать параллель-
ными, тогда разность расстояний от излучателей, находящихся в точ-
ках A
1
и A
2
может быть найдена из формулы
)cos(2
112
θ=− hrr
, где
угол
θ
– угол точки отражения в сферической системе координат.
Мгновенное значение напряженности электрического поля в точ-
ке B может быть определено из следующего выражения
( )
θ
θ
+θθ=
⊥
Σ
)(
)(
)cos(2exp)(
60
2
||,1
o
F
F
RkhiF
r
DP
E
m
&&
, (10.2.1)
где угол
2
θ
– угол точки отражения.
Амплитудное значение напряженности поля в точке может быть
определено из (10.2.1) по теореме косинусов следующим образом
( )
×θ=
Σ
F
r
DP
E
m
o
60
&
.)cos(2
2
cos
)(
)(
||2
)(
)(
1
,1
2
||,
2
2
2
2
||,
+θ
λ
π
θ
θ
+
θ
θ
+×
⊥ΙΙ⊥⊥
Фh
F
F
R
F
F
R
&&
(10.2.2)
Эта формула получила название интерференционной, а квадрат-
ный корень, входящий в нее, называется интерференционным мно-

Страницы