ВУЗ:
Рубрика:
186
неравенства h
1
>> λ и h
2
>> λ. При этом будем полагать, что поверх-
ность Земли в пределах радиолинии однородна. С практической точки
зрения такой случай имеет место в диапазонах волн, в которых λ
меньше 10 м.
В точке приема B поле может быть представлено в виде суперпо-
зиции прямой волны E
пр
и отраженной E
отр
. Заменим путь отраженной
волны ACB на равный ему A
1
CB. Напряженность поля прямой волны в
точке B определяется следующим выражением:
( )
[ ]
1mпппр
exp krωtiEE −=
r
&
. (10.2.4)
Напряженность поля отраженной волны в точке B необходимо
находить с учетом комплексного коэффициента Френеля R, учиты-
вающего влияние земной поверхности и вид поляризации радиоволны:
( )
[ ] [ ]
iФRkrωtiEE
mоот
−⋅−= expexp
2отр
r
&
. (10.2.5)
Так как расстояние между антеннами r много больше высот их
расположения (r >> h
1
и r >> h
2
), то можно считать, что
rrr ≈≈
21
. На
основании этих рассуждений можно полагать, что влияние неодинако-
вости расстояний r
1
и r
2
на амплитуды прямой и отраженной волн не-
значительно
mоmоотmпп
EEE == . (10.2.6)
Напряженность поля прямой волны в точке В будет опреде-
ляться следующей формулой с учетом (10.2.4) и (10.2.6)
(
)
[
]
1пр
exp krωtiEE
mo
−=
&
. При нахождении фазы поля разностью рас-
стояний
12
rrr −=∆
пренебрегать нельзя, поэтому напряженность поля
отраженной волны будет определяться следующим выражением:
(
)
[
]
(
)
[
]
ФrkikrωtiREE
mo
+∆−−= expexp
1
отр
&&
, где разность расстоя-
ний
r
∆
r
hh
rrr
21
12
2
=−=∆
.
Тогда, с учетом вышеизложенного, модуль вектора напряженно-
сти электрического поля в точке B равен
2
21
отр
2
cos21 RФ
r
hh
kREEEE
moпрmB
+
++=+=
&&
. (10.2.7)
Данная формула также носит название интерференционной, а
квадратный корень, входящий в нее, называется интерференционным
множителем или множителем ослабления G.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 184
- 185
- 186
- 187
- 188
- …
- следующая ›
- последняя »
