Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 187 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

187
При изменении расстояния r и высот подъема антенн поле в точ-
ке B будет меняться. Очевидно, что поле будет максимальным при
выполнении равенства
1
2
cos
21
=
+Ф
r
hh
k
.
Тогда интерференционный множитель G будет равен
RG
&
+= 1
,
а модуль вектора напряженности электрического поля будет опреде-
ляться простым выражением
(
)
REE
momB
&
+= 1
max
. Рассуждая анало-
гично, можем сказать, что поле будет минимальным при
1
2
cos
21
−=
+Ф
r
hh
k
.
Тогда интерференционный множитель будет равен
RG
&
−= 1
, а
модуль вектора напряженности электрического поля в этом случае
будет равен
(
)
REE
momB
&
−= 1
min
.
Характер зависимости G от r определяет название G: для расстоя-
ний r < r
max
– интерференционный множитель, а для расстояний
r > r
max
– множитель ослабления, где r
max
– расстояние, определяемое
по формуле
λ
=
21
max
18 hh
r
. (10.2.8)
10.2.2. Модель радиотрассы с высокоподнятыми антеннами.
Метод расчета по формуле Б.А. Введенского
На практике часто встречаются случаи, когда угол падения θ бли-
зок к 90°. При этом, независимо от вида поляризации радиоволны мо-
дуль коэффициента Френеля приблизительно равен единице, а фа-
за Ф – ста восьмидесяти градусам. В этом случае интерференционная
формула (10.2.7) принимает следующий вид
=
−=
r
hh
kE
r
hh
kEE
momomB
2121
sin2
2
cos12
. (10.2.9)
Поскольку аргумент функции синус в (10.2.9) много меньше еди-
ницы, то окончательно можем записать
r
hh
r
DP
E
mB
λ
π
=
Σ
21
o
4
60
. (10.2.10)

Страницы