ВУЗ:
Рубрика:
41
Раскрывая его, можно получить дифференциальное уравнение
2-го порядка – так называемое цилиндрическое уравнение Бесселя,
решение которого при отсутствии отраженной волны записывается в
виде
( ) ( )
ξ=ξ
nmm
JEE
r
&
r
,
где
(
)
ξ
n
J
– цилиндрическая функция Бесселя 1-го рода n-го порядка.
В некоторых радионавигационных системах используются фазо-
вые методы определения координат объектов. При этом в состав таких
систем должны входить антенны, имеющие так называемый фазовый
центр. Установлено, что для этого ЭМВ, излучаемая такой антенной,
должна быть сферической. Примером такой антенны является симмет-
ричный вибратор, или зеркальная сферическая антенна с точечным
облучателем.
В этом случае однородное волновое уравнение будет иметь вид:
( ) ( )
0,,
22
сфер
=ξ+ξ∇ tEktE
&
r
&
r
также аналогичный уравнению (2.1.5), но используя оператор в сфери-
ческих координатах. Раскрывая его, можно получить дифференциаль-
ное уравнение 2-го порядка, так называемое сферическое уравнение
Бесселя, решение которого при отсутствии отраженной волны записы-
вается в виде
( ) ( )
ξ=ξ
+ 2/1nmm
JEE
r
&
r
,
где
(
)
ξ
+ 2/1
n
J
– сферическая функция Бесселя 1-го рода (n
+ 1
/
2)-го
порядка. Она выражается через так называемую сферическую присое-
динительную функцию Лежандра.
2.1.5. Поляризация электромагнитных волн
Электромагнитные волны, как и любой колебательный процесс,
характеризуется амплитудой, фазой и частотой. Однако, для полного
описания этих трех параметров оказывается недостаточно. Сущест-
венным параметром для волнового процесса является поляризация
электромагнитных волн.
Под поляризацией понимают закон изменения направления и ве-
личины вектора Е за период колебаний.
Рассмотрим виды поляризации, для чего введем понятие плоско-
сти поляризации. Плоскостью поляризации называется плоскость,
проведенная через вектор Е и направление распространения волны
(вектор Пойнтинга).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
