Электродинамика и распространение радиоволн. Муромцев Д.Ю - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

78
5.1.2. Элементарные излучатели, их основные типы
До сих пор мы рассматривали только само ЭМП, не касаясь во-
проса о его источниках, а точнее – об излучателях. Рассмотрим отре-
зок, вдоль которого течет ток
ti
m
eII
ω
=
&
.
Известная существующая связь между токами и зарядами позво-
ляет записать
ti
m
eqq
ω
=
&
, т.е., если по проводнику конечной длины
течет ток I, то в соответствии с законом непрерывности (или законом
сохранения заряда), этот ток порождает на концах проводника заряды q.
Связь между I и q выглядит следующим образом
mm
ti
m
ti
m
qiIeqieI
t
q
I ω−=→ω−=
∂
∂
−=
ωω
;;
&
&
. (5.1.1)
Это уравнение может быть записано иначе
ω
±=
m
m
I
iq
. (5.1.2)
Почему «±» мы выясним ниже. А пока отметим, что на всем от-
резке, кроме его концов, заряды отсутствуют, на концах же сосредото-
чены равные по абсолютной величине, но противоположные по знаку
заряды.
Элементарный электрический вибратор – линейный бесконечно
тонкий проводник с неизменным по длине переменным током, длина
которого существенно меньше длины волны λ (l << λ) (рис. 5.1.4). На
практике толщина проводника также должна быть во много раз мень-
ше длины волны.
Обратимся к выражению (5.1.1). Можно записать его иначе
2
π
−
ω=ω−=
i
mmm
eqqiI
,
т.е. фаза тока «отстает» от фазы изменения заряда на π/2.
Рис. 5.1.4. К определению элементарного электрического вибратора
l < 0,1
λ
l =
λ
l
< 0,1
λ
I
I

Страницы