ВУЗ:
Рубрика:
92
Таким образом, сущность принципа перестановочной двойствен-
ности состоит в следующем: если известны решения системы уравне-
ний Максвелла при заданных значениях сторонних электрических то-
ков, то эти решения после проведения соответствующих перестановок
будут справедливы и для системы уравнений при соответственно задан-
ных значениях сторонних магнитных токов. Для перехода от одной сис-
темы решений к другой необходимо воспользоваться системой (5.3.5).
Используем этот принцип при расчете поля элементарной рамки.
ЭМП элементарной рамки. Ранее было получено поле элемен-
тарного электрического вибратора. Для определения ЭМП элементар-
ного магнитного вибратора используем перестановки (5.3.5) в соответ-
ствии с принципом перестановочной двойственности.
Выпишем выражения для компонент электромагнитного поля
элементарного электрического вибратора в дальней зоне:
.sin
4
;sin
4
2
r
e
lkI
iE
r
e
lkI
iH
ikr
a
m
m
ikr
m
m
−
θ
−
ψ
θ
ωπε
−=
θ
π
−=
&
&
(5.3.6)
Теперь воспользуемся принципом перестановочной двойственно-
сти. В систему (5.3.6) подставим (5.3.5) и получим уравнения для ЭМП
элементарной рамки, выраженные для фиктивного магнитного тока:
.sin
4
;sin
4
2
r
e
lkI
iH
r
e
lkI
iE
ikr
a
M
m
m
ikr
M
m
m
−
θ
−
ψ
θ
πωµ
+=
θ
π
−=
&
&
(5.3.7)
Теперь необходимо определить связь между реальным током
проводимости
m
I
и фиктивным магнитным током
M
m
I
. Для этого за-
меним элементарную рамку эквивалентным магнитным диполем (так
же формально), создающим в данной точке пространства ЭМП такой
же величины, что и рамка с электрическим током. Эти два устройства
в силу эквивалентности должны обладать одинаковыми магнитными
моментами.
Магнитный момент элементарной рамки (модуль)
ma
SIm µ=
0
,
где S – площадь рамки, а магнитный момент магнитного диполя (для
момента времени
в
t
)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 90
- 91
- 92
- 93
- 94
- …
- следующая ›
- последняя »
