Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 68 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

68
Вводим
1кр
θ=θ
, при котором
2/
2
π=θ
. Угол преломления будет
больше, так как
21
NN >
, поэтому при некотором
кр
1
θ=θ
угол станет
равным
2/
π
, т.е. преломлённая волна будет скользить вдоль поверх-
ности раздела. Это явление поверхностного отражения.
Однако при этом 0
||
≠T и 0≠
⊥
T .
При дальнейшем увеличении угла синус угла преломления дол-
жен быть больше единицы, т.е. мы переходим в область комплексных
значений коэффициента Френеля. Определим выражения для коэффи-
циентов Френеля:
ig
N
N
i
N
N
=−θ
=θ
−=θ−=θ 1sinsin1sin1cos
1
2
2
2
1
1
2
2
2
1
2
2
2
.
Подставляя это значение в (8.10), (8.11), получим выражение для
коэффициентов Френеля в комплексной форме.
Чтобы выяснить суть происходящего физического явления, рас-
смотрим поле во второй среде. Преломлённую волну будем характери-
зовать комплексным волновым вектором
222
kikk
′′
−
′
=
r
r
&
r
. (9.3)
Выясним физический смысл коэффициентов k
2
′′ и k
2
′′.
Учитывая (9.3), запишем фазовый множитель преломлённой волны
(
)
(
)
222
'
ktikkti
eee
r
r
r
−ω
′′
−−ω
= ,
из которого следует:

Страницы