Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 69 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

69
−
2
k
′′
r
характеризует направление распространения и степень за-
тухания в этом направлении преломлённой волны;
−
2
k
′
r
– фазовый вектор, характеризует направление и скорость
распространения преломлённой волны во второй среде.
Определим эти векторы.
Так как вторая среда – идеальный диэлектрик, то
aa
k µεω=
22
2
или, раскрывая
2
k
&
r
,
(
)
(
)
aa
kkikkk µεω=
′′′
−
′′
−
′
=
2
22
2
2
2
2
2
2
2
r
r
r
r
&
r
; приравнивая
действительные и мнимые части, получим
(
)
(
)
0,
22
2
2
2
2
2
=
′′′
µεω=
′′
−
′
kkkk
aa
r
r
. (9.3а)
1. Векторы k
2
′ и k
2
′′ ортогональны. Определим векторы
22
,
kk
′′′
r
r
.
Известно, что
0
012
=
− nkk
r
&
r
&
r
.
Раскроем
:
2
k
&
r
0
010202
=×−×
′′
−×
′
nknkink
r
r
r
r
r
r
, (9.4)
откуда получаем
0
02
=×
′′
nk
r
r
.
2. Вектор
2
k
′′
r
перпендикулярен плоскости и направлен во вторую
среду от граничной поверхности вдоль вектора
0
n
r
, а вектор
2
k
′
r
пер-
пендикулярен ему. Во второй среде при
кр
1
θ≥θ
волна распространяет-
ся вдоль границы раздела двух сред. По мере удаления от границы
раздела во вторую среду поле убывает по экспоненциальному закону –
концентрируется у поверхности раздела.

Страницы