Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

71
Фазовые скорости плоских электромагнитных волн одной часто-
ты в таких разных по электрическим свойствам средах существенно
различаются, причём всегда
21
vv >>
.
Комплексный коэффициент распространения в среде с потерями
222
α−β= ik
&
и особенно в проводнике говорит о том, что свойства преломлённой
волны в нём могут и должны описываться также с помощью ком-
плексного волнового вектора с условием
2
2
2
2
kk
&
r
=
, (9.5)
позволяющим учесть граничные условия на поверхности проводника.
На основании граничного условия для волновых векторов уравнение
(
)
01022
nknkik
r
r
r
r
r
×=×
′′
−
′
в результате разделения действительных и мнимых частей распадается
на уравнения
0102
nknk
r
r
r
r
×=×
′
;
0
02
=×
′′
nk
r
r
. (9.6а, 9.6б)
Из (9.6б) следует коллинеарность векторов
02
, nk
r
r
′′
. Их взаимная
противоположность следует из физического смысла, а именно из того,
что источником отражённой и преломлённой волн является падающая
волна, поэтому вектор
2
k
′′
r
характеризует ослабление преломлённой
волны только в направлении, противоположном направлению нормали
0
n
r
к S.
Вектор
2
k
′
r
направлен под некоторым углом θ
2
по отношению к
направлению
2
k
′′
r
, причём угол θ
2
может быть определен как
1
2
2
sinsin θ≅θ
v
v
;
12
sin
1
sin θ≅θ
N
. (9.7а, 9.7б)
Приближённые равенства (9.7) позволяют оценить величину угла
преломления θ
2
. Так, при падении плоской волны под любым углом
падения на проводник с параметрами
12
гр2
,100 ε≅ε=
f
f
, угол пре-
ломления
2,8
2
<θ
°, а при падении на проводник с
1000
2гр
=
f
f
–
1
2
<θ
°, т.е. угол преломления в рассматриваемом случае очень мал.

Страницы