Техническая электродинамика. Муромцев Д.Ю - 72 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

72
Практически можно считать, что единичный вектор
02
n
r
, определяю-
щий направление преломлённой волны в проводнике, противоположен
вектору нормали
0
n
r
, т.е.
nn
r
r
−≅
02
и, соответственно,
020222
nknkk
r
r
r
′
−≅
′
=
′
.
Таким образом, при падении плоской волны на плоскую границу
раздела «идеальный диэлектрик–проводник» под любым углом
2
1
π
<θ
практически можно считать, что фронт преломлённой волны в про-
воднике параллелен граничной поверхности, т.е. поверхности провод-
ника.
Е
τ
= 0
H
n
= 0
Это допущение является основой так называемых приближённых
граничных условий Леонтовича-Щукина.
9.5. ПРИБЛИЖЁННЫЕ ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ
ЛЕОНТОВИЧА-ЩУКИНА
Как известно, в идеальном проводнике электромагнитное поле не
существует и в него не проникает, что математически описывается
выражениями
0
||
2
=
τ
E
&
r
; 0
||
2
=
n
E
&
r
; 0
||
2
=H
&
r
. (9.8а, 9.8б, 9.8в)
Однако при падении на поверхность идеального проводника пло-
ской электромагнитной волны за счёт перегруппирования свободных
зарядов, на ней возникают поверхностные токи и заряды с плотностя-
ми, обусловленными результирующим полем, т.е.
||
3
||
1
HHj
s
&
r
&
r
&
r
+= ;
(
)
nna
EE
311
&&
+ε=σ . (9.9а, 9.9б)
Граничное условие с учётом (9.8а) примет вид

Страницы