Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом. Мурзина Е.А. - 29 стр.

где R средний пробег, ∆R 2 = ( R − R ) - среднеквадратичное отклонение
                                    2



от среднего значения.
     Относительный разброс пробегов            ∆R 2         называется
                                                      R
стрэгглингом. Наличие этого разброса приводит к тому, что кривая
поглощения имеет не резкий, а плавный спад, такой, как изображен на
рис. 2.6 а (для α-частиц). На основании свойств гауссова
распределения можно найти, что интенсивность пучка упадет в два
раза в точке x = R0, которая соответствует среднему пробегу частиц.
Более того, в этой точке кривая имеет наибольшую крутизну.
Построив касательную с максимальным наклоном в точке x=R0 и
продолжив ее до пересечения с осью абсцисс, можно найти
экстраполированный пробег        Rэ. Обычно разность          Rэ–R0
называется параметром разброса. Величина параметра разброса для
тяжелых заряженных частиц




Рис.2.6. Зависимость числа частиц от толщины поглотителя: а – альфа-частиц,
б - электронов



незначительна и составляет единицы или десятые доли процента от
R0. Это обстоятельство дает возможность по величине пробега с
хорошей точностью определять энергию частиц.
    Для электронов ситуация с пробегами иная. Понятие пробега для
электронов весьма условно, потому что кроме ионизационных потерь
для электронов существенную роль играют радиационные потери
энергии. Кроме того, электроны испытывают в веществе многократное
рассеяние, и поэтому их путь в веществе не прямолинеен (как для
тяжелых частиц). Направление их движения часто меняется, и только
небольшое число электронов из пучка проходят максимальное


                                 - 28 -