Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом. Мурзина Е.А. - 92 стр.

обратно пропорциональна энергии этих электронов:


                    .

      Следовательно, более энергичные частицы                каскада
испытывают меньшее кулоновское рассеяние и, вследствие этого,
располагаются ближе к оси ливня, т.к. r = t0 tg <θр> ~ t0⋅<θр>.
Если рассматривать лавинные частицы в круге малого радиуса r <<
t0 , то мы будем иметь дело с частицами очень больших энергий:

   = 〈θ р 〉 ≈ s .
r            E
t0            E

      Например, в круге радиуса r = 100 мкм находятся лавинные
частицы с энергией Е ≥ 1 ГэВ. Поскольку эта энергия много больше
Еп.экр. и ε, то можно ограничиться приближением А каскадной
теории и не учитывать ионизационные потери              лавинных
электронов.
      Но в случае приближения A N(>Е,Е 0,t)=f(Е0 /Е,t) -есть
функция двух переменных Е0/Е и t. Так как Е =Еs /r (если r
измерять в t0-единицах ), то можно принять, что в круге радиуса r
<< t0




    Таким образом, число частиц в круге радиуса r на глубине
каскада t не зависит от энергии этих частиц Е, а зависит от
произведения Е0 r. Это заключение очень важно, т.к., определяя
число частиц в круге радиуса r на глубине каскада t, можно сразу же
найти первичную энергию Е0 частицы, вызвавшей этот каскад. Этот
метод исследования получил название "метода осевого
приближения".
    Расчеты каскадных кривых для осевого приближения были
впервые выполнены в 1961 г. Пинкау и Нишимурой. Эти кривые
устанавливают связь между числом частиц в круге малого радиуса
r и величиной E 0 r для разных глубин развития каскада t
(рис.4.4). Поскольку речь идет o r < 1 мм, то для
детектирования таких ливней чаще всего используют
эмульсионные       детекторы        –     фотоэмульсионные        и
рентгеноэмульсионные камеры, которые позволяют определить (с
помощью микроскопа или фотометрированием) число частиц в круге
определенного радиуса.

                               - 91 -