Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом. Мурзина Е.А. - 91 стр.

Рис. 4.3. Каскадные кривые в свинце от первичного электрона энергии Е0
    (приближение Б) 1 – Е0=108 эВ, 2 – Е0=1010 эВ, 3 – Е0=1012 эВ, 4– Е0=1014 эВ


    Эта часть каскадных кривых может быть аппроксимирована
экспонентой e-0,3t , т.е. на пути в 3,3 каскадных единицы число
ливневых частиц уменьшается в е раз.
      Вся первичная энергия частицы Е0, в конечном счете
расходуется на ионизацию, производимую заряженными частицами.
Все остальные процессы (радиационное торможение, образование
пар, комптон-эффект) лишь переводят энергию от фотонов к
электронам и обратно. Поэтому справедливо считать, что теряется
энергия    ливня только за счет ионизации. Поэтому должно
выполняться соотношение (закон сохранения энергии)

E0 = ∫ N (t ) ⋅ ε ⋅ dt = ε ⋅ ∫ N (t )dt = ε ⋅ N полн ,
      ∞                      ∞


      0                      0



где Nполн – полное число частиц в лавине (площадь под каскадной
кривой) определяется величиной Е0/ε.

                  4.6. Осевое приближение каскадной теории

    Как уже ранее обсуждалось, расстояние r, на которое отходит
электрон от оси ливня в поперечном направлении, определяется
в основном многократным кулоновским рассеянием электронов
каскада на пути в 1 t0-единицу. При этом величина угла рассеяния


                                                    - 90 -