ВУЗ:
Составители:
- 95 -
изменению энергетического спектра тормозных фотонов – он
становится обедненным фотонами низких энергий ( рис.4.6).
Рис.4.6. Энергетический спектр
фотонов, возникающих при
торможении электрона энергии
Е
0
=40 ГэВ на одной t
0
-единице по
расчётам:
1 –Бете-Гейтлера;
2 – ЛПМ (углерод)
3 – ЛПМ (алюминий)
4 – ЛПМ (свинец)
Кроме того, электрон, меньше теряя энергии на тормозное
излучение, приобретает свойства более проникающей частицы.
Все это приводит к изменению формы каскадной кривой (рис. 4.7).
Рис.4.7. Сравнение каскадных кривых в свинце от первичного электрона с
энергией Е
0
=10
13
эВ (а) и 10
15
эВ (б), полученных с учётом (сплошные кривые) и
без учёта (штриховые) эффекта ЛПМ. Энергия лавинных электронов:
1 – Е =10
6
эВ; 2 – 10
8
эВ; 3 – 10
10
эВ
изменению энергетического спектра тормозных фотонов – он
становится обедненным фотонами низких энергий ( рис.4.6).
Рис.4.6. Энергетический спектр
фотонов, возникающих при
торможении электрона энергии
Е0=40 ГэВ на одной t0-единице по
расчётам:
1 –Бете-Гейтлера;
2 – ЛПМ (углерод)
3 – ЛПМ (алюминий)
4 – ЛПМ (свинец)
Кроме того, электрон, меньше теряя энергии на тормозное
излучение, приобретает свойства более проникающей частицы.
Все это приводит к изменению формы каскадной кривой (рис. 4.7).
Рис.4.7. Сравнение каскадных кривых в свинце от первичного электрона с
энергией Е0=1013 эВ (а) и 1015 эВ (б), полученных с учётом (сплошные кривые) и
без учёта (штриховые) эффекта ЛПМ. Энергия лавинных электронов:
1 – Е =106 эВ; 2 – 108 эВ; 3 – 1010 эВ
- 95 -
