Оптические методы в информатике. Наний О.Е - 71 стр.

                                    71



огибающей электрического поля в поперечном сечении и постоянной
распространения  вдоль оптической оси. При этом фазовая скорость
определяется выражением:
      VF   /  ,                                          (7.20)
а групповая:
      VGR   /  .                                       (7.21)

       Если в волноводе распространяется несколько направляемых мод,
то распределение поля в поперечном сечении есть интерференционная
сумма полей мод:
        E   E j                                                   (7.22)
       Поскольку моды ортогональны, то суммарная мощность также
равна сумме мощностей световых импульсов, переносимых
отдельными модами (парциальными импульсами).
        P   Pj                                                    (7.23)
       Входной            световой   импульс     с  огибающей     мощности
P (t ,0)  P0U IN (t ) складывается из парциальных импульсов поперечных
мод Pj (t ,0)  Pj0U INj (t ) .
       Если пренебречь в первом приближении хроматической
дисперсией, то форма огибающей парциальных импульсов не
изменяется. Однако, из-за различия групповых скоростей
распространения различных мод временные задержки выходных
импульсов разных мод относительного входного импульса
оказываются различными. Это приводит к расширению импульса при
его распространении в волноводе.

Фотонно-кристаллические волокна
    Фотонно-кристаллические оптические волокна – это световоды
нового типа, отличающиеся по своей архитектуре, принципу действия
и свойствам от обычных оптических волокон. В общем случае они
представляют собой микроструктуру с периодически или
апериодически промодулированным показателем преломления
оболочки. В большинстве случаев для ее создания используют стекло
или кварц с воздушными отверстиями. Однако существуют и другие
типы волокон, например полимерные фотонно-кристаллические
волокна и фотонно-кристаллические волокна, структура которых
содержит стекло двух видов.