Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 43 стр.

UptoLike

43
активно ведется в лаборатории Джефферсона (JLAB) на
ускорителе электронов CEBAF c энергией электронов 4 ГэВ. В
России современные фотоядерные исследования при энергиях
выше порога рождения мезонов выполнялись на установках
РОКК в Новосибирском институте ядерной физики совместно с
Институтом ядерных исследований РАН на накопителях
электронов ВЭПП-3 и ВЭПП-4 на энергию 2 и 5.5 ГэВ,
соответственно.
Перечисление почти всех крупных мировых
фотоядерных проектов, большинство из которых являются
международными, позволяет сделать вывод о том, что
исследования ведутся преимущественно на установках нового
типа с использованием электронных накопителей. В отличие от
традиционных ускорителей с выведенным пучком электронов,
накопители позволяют реализовать новые методы получения
фотонных пучков, о которых подробно будет сказано в
следующей главе.
По материалам выполненных исследований по
фоторождению мезонов созданы электронные базы данных:
SAID в Вашингтонском Университете [4.1] в США, MAID в
Университете г. Майнца в Германии [4.2], MESON в Центре
данных фотоядерных экспериментов при НИИЯФ МГУ [4.3].
Одной из новых важных задач в этой связи является
изучение поляризационных эффектов, поэтому рассмотрим
кратко, какие поляризационные наблюдаемые представляют
основной интерес. Для работы с этими базами и изучения
спиновых характеристик нуклонов полезно иметь как общую
информацию, так и методы обработки данных . Рассмотрим
некоторые из них (по материалам обзора [4.4]) .
В общем виде оператор фоторождения псевдоскалярных
мезонов (пионов и каонов) может быть записан в системе ц.м. в
виде двух компонент. Пространственно подобная компонента
определяется через 6 различных факторов :
,
[4.1]
где функции F
i
есть амплитуды рассеяния, -
654321
)()())()(
)((
FPFFFFXiFJ
qqqPPqP
P
q
+++++=
σ
σ
σ
σσσσ
q
k
и
активно ведется в лаборатории Джефферсона (JLAB) на
ускорителе электронов CEBAF c энергией электронов 4 ГэВ. В
России современные фотоядерные исследования при энергиях
выше порога рождения мезонов выполнялись на установках
РОКК в Новосибирском институте ядерной физики совместно с
Институтом ядерных исследований РАН на накопителях
электронов ВЭПП-3 и ВЭПП-4 на энергию 2 и 5.5 ГэВ,
соответственно.
       Перечисление      почти   всех     крупных   мировых
фотоядерных проектов, большинство из которых являются
международными, позволяет сделать вывод о том, что
исследования ведутся преимущественно на установках нового
типа с использованием электронных накопителей. В отличие от
традиционных ускорителей с выведенным пучком электронов,
накопители позволяют реализовать новые методы получения
фотонных пучков, о которых подробно будет сказано в
следующей главе.
       По материалам выполненных исследований по
фоторождению мезонов созданы электронные базы данных:
SAID в Вашингтонском Университете [4.1] в США, MAID в
Университете г. Майнца в Германии [4.2], MESON в Центре
данных фотоядерных экспериментов при НИИЯФ МГУ [4.3].
       Одной из новых важных задач в этой связи является
изучение поляризационных эффектов, поэтому рассмотрим
кратко, какие поляризационные наблюдаемые представляют
основной интерес. Для работы с этими базами и изучения
спиновых характеристик нуклонов полезно иметь как общую
информацию, так и методы обработки данных . Рассмотрим
некоторые из них (по материалам обзора [4.4]) .
       В общем виде оператор фоторождения псевдоскалярных
мезонов (пионов и каонов) может быть записан в системе ц.м. в
виде двух компонент. Пространственно подобная компонента
определяется через 6 различных факторов :
,
→   →     ∧   →   → ∧      → → ∧        →        ∧ → ∧     ∧
J =σ⋅ F1 +i(⋅qXσ)⋅(σ⋅ P)F2 +P(σ⋅q)F3 +P(σ⋅P)F4 +q(σ⋅q)F5 +q(σ⋅ P)F6       [4.1]
                                                                      ∧   ∧

где функции Fi есть амплитуды рассеяния, -                            kиq
                                            43