Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 44 стр.

-∧ единичные векторы фотона и пиона,
ε- - поляризация фотона. Время – подобная компонента
      →      ∧   → ∧
ρ = (σ ⋅ p ) + ( σ ⋅ q) F8 .
       Первое систематическое исследование поляризационных
эффектов при взаимодействии фотонов с нуклонами и ядрами на
пучках обратных комптоновских фотонов было начато на
установке LEGS (Laser Electron Gamma Source) в Брукхэвене в
1990 г. при энергиях от 200 до 320 МэВ. В исследовании
структуры нуклона начался новый этап, связанный с учетом
тензорного взаимодействия, которое согласно кварковой модели
приводит к смешиванию спинов кварков с их относительным
движением. В результате возникает D – волновая компонента
волновой функции нуклона, которая нарушает сферическую
симметрию и ведет к статической деформации возбужденных
состояний нуклона, в частности ∆ - резонанса.
       Поскольку фотоны возбуждают ∆-резонанс в результате
М1 взаимодействия, а вклад квадрупольной Е2 компоненты
сравнительно мал, то для изучения внутренней структуры
нуклона оказалось удобным измерение величины и знака
отношения Е2/M1 компонент. Основным каналом распада (99,4
%) возбужденных состояний нуклона в рассматриваемой
области энергий является образование пионов (πN) и только 0.6
% соответствуют переходу в исходное начальное состояние
(комптоновское рассеяние). Эти ветви имеют разную
чувствительность к вкладу Е2 компоненты, что было изучено
экспериментально в Брукхэвене.
       В экспериментах использовалась жидководородная
мишень, а для регистрации протонов отдачи - дрейфовые
трековые камеры и пластиковый спектрометр времени пролета.
Фотоны регистрировались детектором NaJ(Tl) высокого
разрешения. Результаты измерений угловых распределений и
асимметрии (сигма) для комптоновского рассеяния и рождения
нейтральных пионов показаны на рис.4.1. Поляризационные
данные уточняют значение GE / GM и позволяют определить
вклад Е2 компоненты в N - ∆ переход.



                               44