Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 63 стр.

данных при записи событий, и в целом все эти условия вполне
согласуются между собой.
       Повышение интенсивности гамма – пучка, получаемого
методом обратного комптоновского рассеяния вполне
возможно, если использовать длинноволновые лазеры. В этом
случае потери энергии электрона на излучение гамма-квантов
сравнительно невелики, и поэтому рассеянный электрон не
теряется в накопителе, а возвращается на свою равновесную
орбиту. В этом случае принципиальных ограничений на
интенсивность пучка нет. Первые успешные экспериментальные
результаты в этом направлении получены в Японии на
нескольких электронных накопителях с использованием
длинноволновых СО 2 лазеров, а также в США в университете
Дьюка с помощью лазера на свободных электронах. Учитывая
важность этого направления, особенно для прикладных
исследований, мы обсудим этот вопрос ниже в отдельной главе.
       Среди проектов для будущих установок подобного типа
следует отметить станцию «ГАММА», которая создается в
Курчатовском Центре Синхротронного Излучения (КЦСИ) на
накопителе электронов «Сибирь-2». В России этот центр
является первым специализированным источником СИ, и
создание на нем пучка жестких гамма квантов является
актуальной задачей.

6.1. Основные характеристики процесса обратного
комптоновского рассеяния.

       Дифференциальное сечение обратного комптоновского
рассеяния лазерных фотонов на электронах в лабораторной
системе (без учета поляризации) можно представить виде :



    dσ          K      1+ n2      4n 2 
       = 4πr02       +       −                   (6.1)
    dn         1 + n    K      (1 + n 2 ) 2 




                                 63