Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 65 стр.

угла, характеризуемого релятивистским фактором 1/γ = me / Ee.
Для большинства имеющихся установок энергия электронов
составляет несколько ГэВ, следовательно характерный угол не
превышает 10-3 рад.
        Поляризация     комптоновских        гамма     квантов
определяется поляризацией лазерных фотонов. Сечение с
учетом     поляризации    фотонов       (при   рассеянии    на
неполяризованных электронах) можно выразить через
параметры Стокса ξ = {ξ1 , ξ2 , ξ3 ), где ξ3   =   1 означает
горизонтальную (х) линейную поляризацию, ξ3 =               -1
соответствует вертикальной (y) линейной поляризации,
 ξ1 характеризует линейную поляризацию под углом 450,
ξ2 соответствует циркулярной поляризации :

             4re2 dϕ dy  1 1 2 1 1                       (6.3)
dσ = d σ −             ξ 3 ( − ) + ( − ) 
                  x2        x y     x y 

Здесь φ означает азимутальный угол, x и y – переменные,
определяемые начальным и конечным импульсом фотона (k, k’)
и электрона (p,p’), х = 2pk/m2 , y = 2pk’/m2 , соответственно.
        Зависимость линейной и циркулярной поляризации
гамма квантов от энергии вместе со спектром показана на
рис.6.1. Видно, что при максимальной энергии, которая
соответствует углу рассеяния 1800, степень поляризации равна
100 %. Следует однако отметить, что до сих пор прямых
экспериментов по измерению поляризации гамма – квантов
средних энергий не было сделано.

6.2. Параметры установок.

       Основные     параметры   установок    с   пучками
комптоновских фотонов средних энергий, созданных в разное
время, приведены в таблице 6.1.
Видно, что имеющиеся установки перекрывают широкий диапазон
энергий вплоть до 3.5 ГэВ. Интенсивность пучка не превышает 107
фотонов/сек, что определяется временем жизни пучка в накопителе.
Для получения высокой степени монохроматичности комптоновского

                              65