Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

5.3..На всех этапах сжатия и в сжатом состоянии теплосодержание
излучающей плазмы пинча мало по сравнению с энергией магнитного поля
разрядного тока. Мощность излучения пинча определяется мощностью
активной диссипации W
act
.
5.4. Условия оптимального согласования цепи «генератор-концентратор-
пинч»:
5.4.1. Параметры цепи должны соответствовать требованию достижения
максимума запасенной в концентраторе магнитной энергии к началу
эффективного сжатия пинча.
5.4.2. Импеданс сжатого МГД-турбулентного пинча должен быть
существенно больше импеданса генератора, накачивающего магнитную
энергию в концентратор с магнитной самоизоляцией.
5.4.3. Плазма в междуэлектродном зазоре приводит к утечкам,
шунтирующим ток через пинч в его сжатом состоянии. Скорость потока
магнитной энергии, питающего пинч, может ограничиваться плазмой,
сквозь которую поток должен проходить к пинчу. Эти факторы способны
оказать определяющее влияние на максимальную мощность разряда и
излучения.
АНАЛИЗ ОСНОВНЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ИЗЛУЧАЮЩЕГО
САМОСЖАТОГО РАЗРЯДА ВЫСОКОЙ МОЩНОСТИ С ХОЛОДНЫМ
СТАРТОМ
1.Холодный старт самосжатого разряда.
1.1. Влияние электрофизики генерирования импульсов сверхтераваттной
мощности на стартовые параметры плазмообразующей среды самосжатых
разрядов.
Применение для Z-пинчей техники генерирования субмикросекундных
импульсов сверхвысокой электрической мощности привело к качественным
изменениям в физике и экспериментальной технике самосжатых разрядов,
открыло новые возможности их применения. Прежде всего, мощность
источника питания быстрого самосжатого разряда увеличена более чем на два
порядка величины по сравнению с возможностями конденсаторных батарей,
питающих классические плазменные фокусы, работающие в микросекундном
диапазоне длительности разрядного тока. При этом характерные значения 
         5.3..На всех этапах сжатия и в сжатом состоянии теплосодержание
излучающей плазмы пинча мало по сравнению с энергией магнитного поля
разрядного тока. Мощность излучения пинча определяется мощностью
активной диссипации Wact.
         5.4. Условия оптимального согласования цепи «генератор-концентратор-
пинч»:
         5.4.1. Параметры цепи должны соответствовать требованию достижения
         максимума запасенной в концентраторе магнитной энергии к началу
         эффективного сжатия пинча.
         5.4.2. Импеданс сжатого МГД-турбулентного пинча должен быть
         существенно больше импеданса генератора, накачивающего магнитную
         энергию в концентратор с магнитной самоизоляцией.
         5.4.3. Плазма в междуэлектродном зазоре приводит к утечкам,
         шунтирующим ток через пинч в его сжатом состоянии. Скорость потока
         магнитной энергии, питающего пинч, может ограничиваться плазмой,
         сквозь которую поток должен проходить к пинчу. Эти факторы способны
         оказать определяющее влияние на максимальную мощность разряда и
         излучения.


АНАЛИЗ          ОСНОВНЫХ          ХАРАКТЕРИСТИК              ИЗЛУЧАЮЩЕГО
САМОСЖАТОГО РАЗРЯДА ВЫСОКОЙ МОЩНОСТИ С ХОЛОДНЫМ
СТАРТОМ
1.Холодный старт самосжатого разряда.
1.1. Влияние электрофизики генерирования импульсов сверхтераваттной
мощности на стартовые параметры плазмообразующей среды самосжатых
разрядов.
         Применение для Z-пинчей техники генерирования субмикросекундных
импульсов сверхвысокой электрической мощности привело к качественным
изменениям в физике и экспериментальной технике самосжатых разрядов,
открыло новые возможности их применения. Прежде всего, мощность
источника питания быстрого самосжатого разряда увеличена более чем на два
порядка величины по сравнению с возможностями конденсаторных батарей,
питающих классические плазменные фокусы, работающие в микросекундном
диапазоне длительности разрядного тока. При этом характерные значения

Страницы