Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

д) Вследствие опережающего прорыва магнитного потока вспышка
рентгеновского излучения может наступать раньше, чем произойдет
окончательное сжатие всей плазмы как целого. Пространственная
неоднородность плазмы сохраняется и в момент интенсивного рентгеновского
излучения Z-пинча.
3.2. Критерии прорыва магнитного потока внутрь лайнера на стадии
завершения плазмообразования:
а) Прорыв магнитного потока есть следствие нарушения локального
баланса между подачей плазмообразующего вещества и его ионизацией с одной
стороны, и сносом силами [jH] из зоны плазмообразования, с другой стороны.
б) Оценка величины разрядного тока I
cr
, при превышении которой
магнитный поток прорвется внутрь лайнера через кольцевой зазор с аксиальной
длиной d:
2
21
][
10.3~
d
R
I
Acr
∆
σ
ρ
.
Где ρ - плотность плазмы, σ - ее проводимость плазмы, ∆ толщина
плазменного слоя, R – радиус лайнера. В числах, при ρ ~10
-4
г/см
3
, σ~10
14
ед.
CGSE, ∆~d~0,1 см, R~1см, I
cr
~3 МА.
в) Прорвавшийся азимутальный магнитный поток увлекает за собой
плазму, в которую он вморожен; масса этой плазмы может составлять лишь
часть массы плазмообразующего вещества в области прорыва.
г) Прорвавшийся азимутальный магнитный поток препятствует
дальнейшему протеканию тока в области прорыва.
4. МГД-турбулентный нагрев и радиационное охлаждение сжатой плазмы
4.1. МГД-турбулентный нагрев.
Сжатое состояние является естественным следствием прорыва магнитного
потока. При стагнации пинча осуществляется перевод энергии магнитного поля
тока в МГД-турбулентное движение ионной компоненты сжатой плазмы.
Происходит ее конвективное перемешивание с магнитным полем, нагрев,
передача энергии от ионов к электронам и излучение сжатой плазмы. Оценка
для мощности МГД-турбулентного нагрева [7]
W
th
~0,5I
3
/( r M
1/2
) ТВт/см. 
      д) Вследствие опережающего прорыва магнитного потока вспышка
рентгеновского излучения          может наступать раньше, чем произойдет
окончательное    сжатие    всей     плазмы        как      целого.   Пространственная
неоднородность плазмы сохраняется и в момент интенсивного рентгеновского
излучения Z-пинча.
      3.2. Критерии прорыва магнитного потока внутрь лайнера на стадии
завершения плазмообразования:
      а) Прорыв магнитного потока есть следствие нарушения локального
баланса между подачей плазмообразующего вещества и его ионизацией с одной
стороны, и сносом силами [jH] из зоны плазмообразования, с другой стороны.
      б) Оценка величины разрядного тока Icr , при превышении которой
магнитный поток прорвется внутрь лайнера через кольцевой зазор с аксиальной
длиной d:

                                                  ρ R∆
                            I cr[ A] ~ 3.10 21         .
                                                 σ d2
Где ρ - плотность плазмы,         σ - ее проводимость плазмы,             ∆ толщина
плазменного слоя, R – радиус лайнера. В числах, при ρ ~10-4 г/см3, σ~1014 ед.
CGSE, ∆~d~0,1 см, R~1см, Icr~3 МА.
      в) Прорвавшийся азимутальный магнитный поток увлекает за собой
плазму, в которую он вморожен; масса этой плазмы может составлять лишь
часть массы плазмообразующего вещества в области прорыва.
      г)    Прорвавшийся   азимутальный           магнитный      поток   препятствует
дальнейшему протеканию тока в области прорыва.


4. МГД-турбулентный нагрев и радиационное охлаждение сжатой плазмы
      4.1. МГД-турбулентный нагрев.
Сжатое состояние является естественным следствием прорыва магнитного
потока. При стагнации пинча осуществляется перевод энергии магнитного поля
тока в МГД-турбулентное движение ионной компоненты сжатой плазмы.
Происходит ее конвективное перемешивание с магнитным полем, нагрев,
передача энергии от ионов к электронам и излучение сжатой плазмы. Оценка
для мощности МГД-турбулентного нагрева [7]
                             Wth ~0,5I3 /( r M1/2) ТВт/см.

Страницы