Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МФТИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

возбуждается электрическим полем, которое приложено к торцам
многопроволочной сборки.
2.3. Формула скорости плазмообразования, необходимой для
поддержания стационарного радиального истечения вольфрамовой плазмы из
плазмообразующей среды с неподвижной внешней границей.
8,1
2,0~
cm
MA
R
I
dt
dm
мкг/(см
2
.нс).
2.4. На стадии плазмообразования пространство внутри лайнера
заполняется плазмой с током.
2.5. Своевременное окончание плазмообразования является критическим
фактором, определяющим высокую степень сжатия пинча с холодным стартом.
3. Прорыв магнитного потока сквозь разрушенную плазмообразующую
зону с захватом части созданной плазмы .
3.1. Экспериментальные свидетельства прорыва азимутального
магнитного потока через многопроволочную сборку.
а) Как показывает рентгенография плазмы, интенсивное сжатие пинча
начинается с пространственно неоднородного прорыва азимутального
магнитного потока в приосевую зону. Прорыв магнитного потока опережает
последующее стягивание плазмы.
б) Пространственная структура сжимаемой плазмы столь неоднородна,
что ни о какой цельной сжимающейся плазменной оболочке речи быть не
может. В этих условиях рассмотрение сжатия Z-пинча на основе формализма
Релей-Тейлоровской неустойчивости, равно как и на основании классической
модели "снежного плуга", является некорректным.
в) В результате прорыва магнитного потока образуется «радиальный
плазменный ливень» - хаотичная азимутально-аксиальная плазменная структура
в виде радиально вытянутых сгустков плазмы, имеющих сравнительно малые
поперечные размеры [5].
г) По мере сжатия к оси сборки, сгустки плазмы уменьшают свой
радиальный размер и сливаются в отдельные плазменные токовые волокна,
вытянутые, в основном, вдоль оси разряда. 
возбуждается       электрическим     полем,          которое    приложено   к   торцам
многопроволочной сборки.
      2.3.     Формула    скорости        плазмообразования,         необходимой   для
поддержания стационарного радиального истечения вольфрамовой плазмы из
плазмообразующей среды с неподвижной внешней границей.
                                               1,8
                         dm       I      
                            ~ 0,2 MA             мкг/(см2.нс).
                         dt        Rcm    
      2.4. На стадии плазмообразования пространство внутри лайнера
заполняется плазмой с током.
      2.5. Своевременное окончание плазмообразования является критическим
фактором, определяющим высокую степень сжатия пинча с холодным стартом.


3. Прорыв магнитного потока сквозь разрушенную плазмообразующую
зону с захватом части созданной плазмы .
      3.1.     Экспериментальные       свидетельства           прорыва   азимутального
магнитного потока через многопроволочную сборку.
      а) Как показывает рентгенография плазмы, интенсивное сжатие пинча
начинается     с   пространственно     неоднородного           прорыва   азимутального
магнитного потока в приосевую зону. Прорыв магнитного потока опережает
последующее стягивание плазмы.
      б) Пространственная структура сжимаемой плазмы столь неоднородна,
что ни о какой цельной сжимающейся плазменной оболочке речи быть не
может. В этих условиях рассмотрение сжатия Z-пинча на основе формализма
Релей-Тейлоровской неустойчивости, равно как и на основании классической
модели "снежного плуга", является некорректным.
      в) В результате прорыва магнитного потока образуется «радиальный
плазменный ливень» - хаотичная азимутально-аксиальная плазменная структура
в виде радиально вытянутых сгустков плазмы, имеющих сравнительно малые
поперечные размеры [5].
      г) По мере сжатия к оси сборки, сгустки плазмы уменьшают свой
радиальный размер и сливаются в отдельные плазменные токовые волокна,
вытянутые, в основном, вдоль оси разряда.

Страницы