Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 6 стр.

          ОСНОВНЫЕ ФАКТОРЫ, ОПРЕДЕЛЯЮЩИЕ ДИНАМИКУ
 СВЕРХТЕРАВАТТНОГО ИЗЛУЧАЮЩЕГО Z-ПИНЧА С ХОЛОДНЫМ
          СТАРТОМ И ВЫСОКИМ ТЕМПОМ НАРАСТАНИЯ ТОКА
1. Холодный старт самосжатого разряда.
      1.1. Стартовые характеристики плазмообразующей среды самосжатых
разрядов в значительной степени определяются электрофизикой генерирования
импульсов сверхтераваттной мощности
      1.2. Холодный старт - непременный атрибут всех самосжатых разрядов с
высоким темпом нарастания тока, исследованных к настоящему времени.
Главное      следствие   холодного   старта       –   плазмообразование,   затянутое
практически на весь период нарастания разрядного тока.
      1.3.     Гетерогенность    структуры        плазмообразующего    вещества    -
существенный фактор, однако эффекты холодного старта проявляются и в
изначально гомогенном плазмообразующем веществе. Во всех случаях
плазмообразование пространственно неоднородно.
      1.4.      Массивные       электроды        могут    быть    неконтролируемой
дополнительной плазмообразующей средой при холодном старте.
      1.5. Мощная, не токовая предыонизация плазмообразующего вещества –
нереализованная альтернатива холодному старту.
2. Затянутое во времени плазмообразование - основное следствие холодного
старта.
      2.1. Наиболее важное проявление плазмообразования, затянутого во
времени, состоит в том, что действие сил [jH] становится определяющим в
динамике      генерируемой      плазмы      до    завершения     полного   перехода
плазмообразующего вещества в ускоряемую плазму. Основную роль в динамике
генерируемой плазмы играет суммарное азимутальное магнитное поле,
создаваемое полным разрядным током.
      2.2. При электрическом взрыве многопроволочной сборки каждая
взорванная проволока состоит из плотного гетерогенного керна (капли и пар),
окруженного плазмой сравнительно малой плотности. Наша модель состояния
керна учитывает испарение с поверхности капель и потерю массы за счёт
истечения пара с границы керна. В качестве источника энерговыделения в керне
принят омический нагрев током через керн по ионизованному пару. Ток