Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 26 стр.

                                   Рис.6.
Результаты моделирования динамики гетерогенного керна с учётом
зависимости от времени радиуса керна rK         и нарастающей во времени
напряжённости поля E


      Считая, что вся эта мощность затрачивается, в конце концов, на
испарение вольфрама в керне, получим скорость испарения вольфрама ~0,1
мкг/нс на единицу длины керна. Это соответствует результатам расчета на
Рис.6: d(mL)/dt ~ 0,1 мкг/см на момент t~70-80 нс. После окончательного
испарения жидкой фазы масса пара в керне уменьшается. Пар покидает керн,
заполняя пространство между проволоками Расчетная скорость ухода массы
паровой фазы из керна в интервале t~90-100 нс не превышает 0,05 мкг/(нс.см).
Если число проволок в сборке N = 50, то скорость подачи массы под ионизацию
и последующее ускорение силами [jH] будет d(mG)/dt ~ 2,5 мкг/(нс.см).