Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 33 стр.

                                  Рис. 10 «а», «б».
Расчетные радиальные зависимости скорости для разных моментов
времени.
"а" - быстрый спад m& (t ) ; 1- t=0.22 t0 , 2- t = 0.50 t0, 3 - t = 0.91 t0, 4- t =1.58 t0
"б" - медленный спад m& (t ) ; 1- t=0.25 t0 , 2- t = 0.58 t0, 3 - t = 1.04 t0, 4- t =1.80
t0

2.6.   Проникновение          азимутального        магнитного        потока      внутрь
пространства, охватываемого лайнером.
       . На Рис. 11 показаны результаты магнитных зондовых измерений при
сжатии сборки диаметром 20 мм из 80 вольфрамовых проволок диаметром 5
микрон. Из Рис.11 следует, что ток внутри сборки на радиусе 0,5 RL появляется
уже на стадии плазмообразования, и его величина не мала, она достигает ~15%
от полного тока. В этом конкретном случае к моменту максимума излучения из
пинча внутри половинного радиуса сборки зарегистрировано меньше половины
полного тока. По-видимому, выбор параметров плазмообразующей среды в
этом опыте не был оптимальным для достижения максимальной мощности
сжатия плазмы, спад плазмообразования был слишком медленным, как это
представлено на Рис.7"б" - 10"б". Но, во всяком случае, результатам
эксперимента соответствует одно из основных положений нашей модели - на