Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 35 стр.

3.     ПРОРЫВ     МАГНИТНОГО          ПОТОКА       СКВОЗЬ        РАЗРУШЕННУЮ
ПЛАЗМООБРАЗУЮЩУЮ ЗОНУ С ЗАХВАТОМ ЧАСТИ СОЗДАННОЙ
ПЛАЗМЫ.
3.1.     Экспериментальные         свидетельства      прорыва       азимутального
магнитного потока через многопроволочную сборку.
         Свидетельством пространственно неоднородного прорыва магнитного
потока     является    "радиальный    плазменный      ливень",   обнаруженный   и
исследованный нами в работе [5]. Как показано в этой работе, при токовом
самосжатии многопроволочных вольфрамовых сборок возникают значительные
азимутальные и аксиальные неоднородности плазмы. Генерируемая плазма
стягивается силами [jH] в приосевую зону в виде "плазменного ливня" -
многочисленных плазменных сгустков, которые представляют собой радиально
вытянутые сгущения плазмы со сравнительно малыми поперечными размерами.
По мере сжатия к оси сборки они уменьшают свой радиальный размер и
сливаются в отдельные плазменные токовые волокна, вытянутые, в основном,
вдоль оси разряда. Пространственная неоднородность плазмы образующегося
Z-пинча сохраняется и в момент интенсивного рентгеновского излучения.
         На   Рис.12   приведена     обскурограмма,    полученная    при   сжатии
композиции из двух многопроволочных сборок, алюминиевой - наружной и
вольфрамовой - внутренней. Хорошо виден "плазменный ливень" от наружной
сборки, в то время как от внутренней сборки он практически не наблюдается.
Качественное различие между сжатием внешней и внутренней сборок
объясняется, в частности, различием условий плазмообразования для них: на
плазмообразование внутренней сборки влияет поток плазмы от внешней сборки.
Эти особенности плазмообразования требуют дополнительных исследований.
         Основной вывод, следующий из этих экспериментальных результатов -
собственно сжатие Z-пинча в наших условиях начинается с пространственно
неоднородного прорыва магнитного потока, опережающего последующее
стягивание    плазмы     в   приосевую    зону.   Крупномасштабная     аксиальная
неоднородность этого потока уже на старте так велика, что нет возможности
говорить о непрерывной плазменной токовой оболочке. По этой причине
рассмотрение такого явления на основе формализма Релей-Тейлоровской