Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 37 стр.

3.2. Критерии прорыва магнитного потока внутрь лайнера на стадии
завершения плазмообразования.
      До того времени, пока в зоне плазмообразования баланс между
генерацией плазмы и ее сносом силами [jH] обеспечен, внешняя граница
токонесущей плазмы определяется начальной геометрией плазмообразующей
среды. При этом, конечно, токонесущая плазма может быть азимутально
структурированной,    в    токовых   каналах   могут    развиваться    локальные
аксиальные неоднородности малого масштаба, но макроскопически, в масштабе
лайнера как целого, внешняя граница плазмы остается неподвижной.
Плазмообразующая среда, например, плотная компонента вещества взорванных
проволок, переходя в плазменное состояние под воздействием потока тепла и
излучения разряда, расходуется во времени со скоростью m& (t ) - именно столько
вещества в плазменном состоянии уносится из зоны плазмообразования силами
[jH] при неподвижной внешней границе токонесущей плазмы. Оценка m& (t )
дана в разделе 2.4, причем фактически там подразумевалось, что необходимое
для этого количество плазмообразующего вещества имеется в распоряжении в
каждой точке зоны плазмообразования. Но когда-то приходит время истощения
запаса этого вещества. Кроме того, может снижаться интенсивность его подачи,
например, из-за уменьшения поверхности частичек плазмообразующего
вещества при их испарении. Локально процесс истощения запаса и снижения
интенсивности     подачи      плазмообразующего        вещества    неоднороден.
Следовательно, в конце концов, в плазмообразующей среде появятся зоны, где
баланс подачи вещества и сноса генерируемой плазмы будет нарушен в пользу
сноса. В них образуется область некомпенсированного уменьшения плотности
плазмы и, как следствие, прорыв азимутального магнитного потока внутрь
аксиально-неоднородного     цилиндрического    лайнера.    Дадим      простейшую
оценку этого процесса, пользуясь схемой Рис.13.