Тепловые процессы в технологической системе резания. Неумоина Н.Г - 68 стр.

где k – коэффициент укорочения стружки.
     Толщина среза при точении определяется по формуле [1]:
                                   a = S ⋅ sin ϕ ,                (7.30)
где S – подача, м/об;
    ϕ – главный угол в плане.
     Ширина стружки мало отличается от ширины среза. Ее можно опре-
делить по формуле [1]:
                                               t
                                      b=            ,             (7.31)
                                             sin ϕ
где t – глубина резания, м.
     Длина контакта инструмента со стружкой определяем по формуле [1]:
                      l 1 = 2a ⋅ [k ⋅ (1 − tg γ ) + sec γ ] .     (7.32)
     Распределение сил трения на поверхности контакта между стружкой
и резцом наиболее удачно описывается комбинированным законом. По-
этому и плотность тепловыделения источника J1, действующего на этом
участке, принимается распределенной по комбинированному закону с
кодом Р = 801. При комбинированном законе распределения наибольшая
плотность потока:
                                         3 ⋅ W1T
                               q1T =                  .           (7.33)
                                       ( 2 ⋅ b ⋅ l1 )
     На температуру стружки оказывают непосредственное влияние два
итоговых потока теплообмена: q1 с резцом и q3 с заготовкой. Распределе-
ние плотности этих стоков принимают равномерным.
     Рассмотрим схему расположения источников и стоков теплоты отно-
сительно заготовки. Кроме упомянутого потока теплообмена q3, на тем-
пературу заготовки влияют источник J2, эквивалентный теплоте трения
на задней поверхности резца, и итоговый поток теплообмена q2. Источ-
ник J2 полагают распределенным по несимметричному нормальному за-
кону, а итоговый поток теплообмена q2 принимают распределенным рав-
номерно. За малостью размеров всех источников, действующих на по-
верхности заготовки, и в связи с небольшими значениями угла сдвига Ф
(обычно 10° ≤ Ф ≤ 30°), заготовку заменяют полупространством, по ко-
торому быстро движутся источники J2 и q3, а также сток q2.
     При несимметричном нормальном законе распределения источника
J2 наибольшая плотность потока:
                                        2 ⋅ W2T ⋅ k0
                          q 2T =
                                         (      )
                                  b ⋅ π ⋅ erf ⋅ l 2 ⋅ k0
                                                              ,   (7.34)

где erf(χ) – функция ошибок;
    k0 – коэффициент, м-2;
                                  68