Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

15
чечного
тела
с
зарядом
q
1
вдоль
прямой
,
соединяющей
этот
заряд
и
точку
А
(
Е
1
>0),
вектор
Е
2
направлен
к
точечному
телу
с
зарядом
q
2
вдоль
прямой
,
соединяющей
этот
заряд
и
точку
А
(
Е
2
<0).
Графиче
-
ски
складываем
вектора
Е
1
и
Е
2
:
строим
параллелограмм
из
этих
векторов
и
измеряем
его
диагональ
,
которая
получается
равной
5
см
.
После
умножения
длины
этой
диагонали
на
масштаб
построения
векторов
90
В
/
м
в
1
см
получаем
искомый
модуль
напряженности
электростатического
поля
в
точке
А
:
Е
=5
·
90=450
В
/
м
.
По
формулам
(1.6)
находим
потенциалы
в
точке
А
от
первого
10
1
1
12
1
4 10
36
4 4 8,85 10 0,1
a
q
r
ϕ
πε π
−
−
⋅
= = =
⋅ ⋅ ⋅
В
и
второго
точечного
заряда
10
2
2
12
2
3 10
27
4 4 8,85 10 0,1
a
q
r
ϕ
πε π
−
−
− ⋅
= = = −
⋅ ⋅ ⋅
В
.
В
результате
искомый
потенциал
электростатического
поля
в
точке
А
будет
равен
1 2
36 ( 27) 9
ϕ ϕ ϕ
= + = + − =
В
.
1.3. Поляризация диэлектрика и электризация проводника внеш-
ним электростатическим полем
К
диэлектрикам
относятся
вещества
(
табл
. 1.1),
у
которых
практически
отсутствуют
свободные
заряды
.
При
внесении
диэлек
-
трика
в
электростатическое
поле
под
действием
сил
поля
орбиты
электронов
смещаются
в
направлении
,
противоположном
полю
,
вследствие
чего
ядра
атомов
оказываются
уже
не
в
центрах
элек
-
тронных
орбит
(
рис
. 1.4,
а
),
а
на
некотором
расстоянии
от
них
(
рис
. 1.4,
б
).
С
точки
зрения
электрических
свойств
такой
атом
(
мо
-
лекулу
)
можно
рассматривать
как
электрический
диполь
,
т
.
е
.
как
па
-
ру
разноименных
точечных
зарядов
+q
и
–q (
рис
. 1.4,
в
),
находящих
-
ся
на
небольшом
расстоянии
h
друг
от
друга
(
плечо
диполя
).

Страницы