Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

17
поля
.
Если
абсолютная
диэлектрическая
проницаемость
внешней
среды
меньше
абсолютной
диэлектрической
проницаемости
внесен
-
ного
диэлектрика
,
то
поле
внутри
диэлектрика
ослабляется
по
срав
-
нению
с
внешним
полем
и
имеет
такое
же
направление
(
рис
. 1.5).
Если
же
абсолютная
диэлектрическая
проницаемость
внешней
среды
больше
абсолютной
диэлектрической
проницаемости
внесенного
ди
-
электрика
,
то
поле
внутри
диэлектрика
усиливается
по
сравнению
с
внешним
полем
и
имеет
противоположное
направление
.
Способ
-
ность
диэлектрика
поляризоваться
под
действием
электростатиче
-
ского
поля
оценивается
относительной
диэлектрической
проницае
-
мостью
r
ε
(
табл
. 1.1),
которая
показывает
,
во
сколько
раз
ослабляет
-
ся
внешнее
поле
(
уменьшается
напряженность
Е
)
в
диэлектрике
,
размещенном
в
вакууме
или
воздухе
.
На
противоположных
сторонах
диэлектрика
(
рис
. 1.5)
оказываются
сосредоточены
положительные
и
отрицательные
связанные
заряды
с
некоторой
поверхностной
плот
-
ностью
СВЯЗ
σ
,
имеющей
размерность
Кл
/
м
2
.
При
этом
внутри
ди
-
электрика
положительные
и
отрицательные
заряды
диполей
взаимно
уравновешиваются
.
Суммарный
заряд
поляризованного
диэлектрика
будет
равен
нулю
.
Для
определения
СВЯЗ
σ
примем
,
что
внешняя
среда
имеет
аб
-
солютную
диэлектрическую
проницаемость
0
ε
,
а
прямоугольное
те
-
ло
из
диэлектрика
,
расположенное
во
внешнем
однородном
поле
с
напряженностью
Е
согласно
рис
. 1.5,
характеризуется
проницаемо
-
стью
a 0
r
ε ε ε
.
В
этом
случае
постоянная
поверхностная
плотность
отрицательных
связанных
зарядов
на
поверхности
диэлектрика
,
в
которую
входят
силовые
линии
внешнего
поля
,
приближенно
без
учета
искажения
поля
определиться
так
СВЯЗ 0 0
(1 )
r
r r
E
E E
ε
σ ε ε
ε ε
−
≈ − =
, (1.10)
т
.
е
.
при
1
r
ε
=
имеем
СВЯЗ
0
σ
=
,
а
при
1
r
ε
>
получаем
СВЯЗ
0
σ
<
.
Очевидно
,
что
на
противоположной
поверхности
диэлектрика
поверхностная
плотность
положительных
связанных
зарядов
будет
отличаться
только
знаком
.
При
этом
величина
напряженности
рав
-
номерного
результирующего
поля
в
диэлектрике
(
здесь
и
далее
Е
0
–
исходная
напряженность
внешнего
поля
до
внесения
в
его
тела
)
РЕЗ
0
3
2
r r
E
E E
ε ε
= ≈ ⋅
+
, (1.11)
определяемая
из
граничного
условия

Страницы