Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

19
Рис. 1.6.
Для
определения
поверхностной
плотности
свободных
зарядов
СВОБ
σ
(
Кл
/
м
2
)
примем
,
что
внешняя
среда
имеет
абсолютную
диэлек
-
трическую
проницаемость
0
ε
,
а
прямоугольное
тело
из
проводника
располагается
во
внешнем
однородном
поле
с
напряженностью
Е
со
-
гласно
рис
. 1.6.
В
этом
случае
постоянная
поверхностная
плотность
свободных
отрицательных
зарядов
на
поверхности
проводника
,
в
ко
-
торую
входят
силовые
линии
внешнего
поля
,
приближенно
без
учета
искажения
поля
определиться
на
основании
граничного
условия
так
СВОБ 0 0 0
3
E E
σ ε ε
. (1.13)
На
противоположной
поверхности
проводника
поверхностная
плотность
свободных
положительных
зарядов
будет
отличаться
только
знаком
,
т
.
е
.
суммарный
заряд
тела
равен
нулю
.
Очевидно
,
что
для
цилиндрического
или
сферического
тела
радиуса
R ,
расположенного
во
внешнем
поле
с
напряженностью
Е
согласно
рис
. 1.7,
приближенно
без
учета
искажения
поля
поверх
-
ностная
плотность
зарядов
составит
cos( )
m
σ σ α
≈ − ⋅
, (1.14)
где
m
σ
–
максимальная
поверхностная
плотность
отрицательных
за
-
рядов
при
α π
=
,
определяемая
по
(1.10)
для
диэлектрика
и
по
(1.13)
для
проводника
.

Страницы