Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

18
0 0
РЕЗ
r
E E
ε ε ε
=
, (1.12)
должна
быть
меньше
пробивной
напряженности
Е
ПР
,
при
которой
наступает
пробой
диэлектрика
и
диэлектрик
теряет
свои
изолирую
-
щие
свойства
и
становится
проводником
.
Значения
пробивной
напряженности
Е
ПР
при
нормальных
условиях
и
однородном
посто
-
янном
поле
для
некоторых
диэлектриков
приведены
в
табл
. 1.2.
Таблица 1.2
Диэлектрик
Е
ПР
кВ
/
мм
Диэлектрик
Е
ПР
кВ
/
мм
Воздух
3
Миканит
15–20
Мрамор
3–4
Резина
15–20
Трансформаторное
масло
5
–
15
Полистирол
20
–
30
Бумага
парафин
и
рованная
10
–
25
Полиэтилен
50
Фарфор
15
–
20
Слюда
80
–
200
К
проводникам
относятся
вещества
,
которые
имеют
достаточно
много
хаотически
перемещающихся
свободных
зарядов
–
электро
-
нов
у
металлов
и
ионов
у
электролитов
.
При
внесении
проводника
в
электростатическое
поле
под
действие
сил
поля
положительные
сво
-
бодные
заряды
будут
перемещаться
по
направлению
поля
,
а
отрица
-
тельные
–
навстречу
полю
.
В
результате
на
противоположных
по
-
верхностях
проводника
будут
накапливаться
заряды
разных
знаков
,
создающие
собственное
поле
,
направленное
навстречу
внешнему
полю
.
Такое
разделение
зарядов
(
электризация
проводника
)
будет
проходить
до
тех
пор
,
пока
величина
напряженности
результирую
-
щего
поля
в
проводнике
не
станет
равной
нулю
,
т
.
е
.
Е
РЕЗ
= 0.
При
этом
во
всех
точках
проводника
потенциал
φ
будет
одинаков
.
Явле
-
ние
разделения
свободных
электрических
зарядов
в
проводящем
те
-
ле
под
действием
внешнего
электростатического
поля
называется
электростатической
индукцией
.
Таким
образом
,
электростатическое
поле
будет
отсутствовать
не
только
в
сплошном
проводнике
(
рис
. 1.6),
но
и
внутри
металличе
-
ской
оболочки
.
Это
свойство
используется
для
защиты
приборов
от
действия
внешних
электростатических
полей
:
для
этого
прибор
за
-
ключают
в
металлическую
оболочку
или
сетку
-
экран
.

Страницы