Теоретические основы электротехники. Установившийся режим. Носов Г.В - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

20
Рис. 1.7.
Пример 1.3.
Определить
поверхностные
плотности
отрица
-
тельных
связанных
СВЯЗ
σ
и
свободных
зарядов
СВОБ
σ
прямоугольных
тел
из
резины
и
меди
соответственно
.
Тела
расположены
в
воздухе
и
напряженность
внешнего
электростатического
поля
Е
=100
В
/
м
.
Решение
.
Из
таблицы
1.1
определяем
для
резины
2,7
r
ε
=
,
при
-
чем
абсолютная
диэлектрическая
проницаемость
воздуха
равна
0
ε
.
По
формуле
(1.10)
находим
поверхностную
плотность
отрица
-
тельных
связанных
зарядов
тела
из
резины
,
которая
является
диэлек
-
триком
:
СВЯЗ 0
(1 ) (1 2,7)
8,85 10 100 5,57 10
2,7
r
r
E
ε
σ ε
ε
− −
− −
≈ = ⋅ ⋅ ⋅ = − ⋅
Кл
/
м
2
.
По
формуле
(1.13)
рассчитываем
поверхностную
плотность
свободных
отрицательных
зарядов
тела
из
меди
,
которая
является
проводником
:
12 10
СВОБ
0
8,85 10 100 8,85 10
E
σ ε
− −
≈ − = − ⋅ ⋅ = − ⋅
Кл
/
м
2
.
1.4. Расчет дипольного момента
Любую
систему
тел
с
суммарным
нулевым
зарядом
можно
представить
в
виде
эквивалентного
диполя
с
дипольным
моментом
1 1 1
k k x x y y z z
k
p q r rdq p p p
= ⋅ = = ⋅ + ⋅ + ⋅
∑
∫
, (1.15)
где
k
r
– радиус-вектор дискретной системы точечных зарядов,
направленный из произвольно выбранного начала отсчета в заряд q
k
;
r
– радиус-вектор сплошной системы зарядов, направленный из про-
извольно выбранного начала отсчета в элемент с зарядом
, ,
dq dS dq dV dq dl
σ ρ τ
= ⋅ = ⋅ = ⋅
;

Страницы