ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
22
b
Рис. 1.8.
Подстановка
(1.19)
и
(1.20)
в
(1.15)
позволяет
получить
вектор
ди
-
польного
момента
заряженного
прямоугольного
тела
1 2 1 2
p r dq r dS r dS r dy dz r dy dz
σ σ σ σ
= ⋅ = ⋅ − ⋅ = ⋅ ⋅ − ⋅ ⋅ =
∫ ∫ ∫ ∫ ∫
0,5 0,5
0,5 0,5
0,5 0,5
0,5 0,5
( 0,5 1 1 1 )
(0,5 1 1 1 )
b c
x y z
b c
b c
x y z
b c
dy a y z dz
dy a y z dz
σ
σ
− −
− −
= − ⋅ + ⋅ + ⋅ ⋅ −
− ⋅ + ⋅ + ⋅ ⋅ =
∫ ∫
∫ ∫
1
x
abc
σ
= − ⋅ ⋅
, (1.21)
который направлен из начала координат по оси x по направлению от
отрицательных зарядов к положительным зарядам (
0
σ
<
).
Найдем дипольный момент весьма тонкого заряженного кольца
радиуса R и толщиной d при
R d
≫
, имеющего линейную плотность
связанных или свободных зарядов
cos( )
m
τ τ α
≈ − ⋅
, (1.22)
где
m m
d
τ σ
= ⋅
, Кл/м – максимальная линейная плотность отрица-
тельных зарядов при
α π
=
, причем
m
σ
берется согласно (1.14).
Начало прямоугольной системы координат x, y выберем в центре
кольца так, чтобы кольцо располагалось в плоскости x, y и ось x была
направлена в точку с максимальной положительной линейной плот-
ностью зарядов (рис. 1.7). В этих условиях радиус-вектор будет сле-
дующим
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
