Негомогенная кинетика фото- и радиационно- стимулированных процессов в конденсированной фазе. Новиков Г.Ф. - 7 стр.

                                               7
све рх свое й нул е вой эне рги и , чтобы в не й могл опройти рассматри вае мое хи ми -
че ское пре вращ е ни е .
2   Не
     гом оге
           н н ая р е
                    к ом би н аци я зар ядов
      2.1. Изоте рми че ская эл е ктpон-и онная ре комби нац и и . Эмпи ри че ски е моде л и
        2.1.1. О с обен н ос т и реком би н аци и зарядов в с луч ае и х ген ераци и и он и зи -
рующ и м и злуч ен и ем вы с окой эн ерги и
        Ки не ти ка ре комби нац и и эл е ктронов и и онов, создавае мы х и они зи рую щ и м
и зл уче ни е м в конде нси рованны х (гл авны м образом в не пол ярны х органи че ски х)
ве щ е ствах, и ме е т своеобразны й характе р. О собе нность е е обусл овл е на не одно-
родны м пространстве нны м распре де л е ни е м те рмал и зованны х ге не ри рованны х
заряж е нны х части ц . Б ол ь шая часть эл е ктронов, ге не ри руе мы х и они зи рую щ и м и з-
л уче ни е м, и з-за взаи моде йстви я с мол е кул ами ве щ е ства те рмал и зуе тся на рас-
стояни ях, где кул оновски й поте нц и ал при тяж е ни я "свои х'' пол ож и те л ь ны х и онов
бол ь ше те пл овой эне рги и . П ове де ни е таки х "ге ми нал ь ны х'' пар зарядов (и л и
групп, образую щ и хтре к) не опи сы вае тся уравне ни ями "обы чной'' ки не ти ки .
        2.1.3. Взаи м ос вязь реком би н аци он н ой люм и н ес цен ци и и опт и ч ес кого погло-
щ ен и я. Закон Багдас арьян а. Пс евдопервы й порядок реакци и
        У ж е в ранни х работах бы л оустановл е но, чтоспады и зоте рми че ской ре ком-
би нац и онной л ю ми не сц е нц и и и погл ощ е ни я захваче нногоэл е ктрона (при ге не ра-
ц и и и они зи рую щ и м и зл уче ни е м) не соотве тствую т ни пе рвому, ни второму по-
рядку ки не ти ки и не могут бы ть пре дставл е ны как и х комби нац и я. В омноги х
сл учаях спад л ю ми не сц е нц и и L*(t) опи сы вае тся законом Б агдасарь яна
                  L*0
                         = 1 + ζ (t − t0 ) ,       (3)
                L*0 (t )
где ζ − постоянная, t0 − вре мя начал а набл ю де ни я, формал ь ноотве чаю щ и е ре ак-
ц и и второгопорядка. О днакотак как ве л и чи на ζ не зави си т от дозы обл уче ни я,
тоL*(t) не опре де л яе тся сре дне й конц е нтрац и е й зарядов в объ е ме ве щ е ства, и в
этом смы сл е закон спада (3) отве чае т ре акц и и псе вдопе рвогопорядка.
        2.1.5. Тун н ельн ы й и акт и ваци он н ы й м ехан и зм ы
        Д оми ни рую щ ую рол ь тунне л ь ногоме хани зма ре комби нац и и сл е дуе т ож и -
дать при ни зки х те мпе ратурах и мал ы х расстояни ях ме ж ду ре аги рую щ и ми части -
ц ами . С уве л и че ни е м те мпе ратуры сре ды и л и расстояни я ме ж ду ре аги рую щ и ми
части ц ами дол ж на уве л и чи вать ся рол ь надбарь е рны х пе ре ходов. О ц е нку те мпе ра-
туры , при которой эффе кти вность эти х проц е ссов станови тся оди наковой, мож но
сде л ать посоотноше ни ю :
        ~
                 h    ∆E
       T    =            ,                     (4)
                πkλ   2m
где ħ − постоянная П л анка, m − масса эл е ктрона, l − расстояни е ме ж ду ре аги рую -
щ и ми части ц ами , Δ E − вы сота барь е ра туне л и ровани я и л и разность эне рги й ос-
новны х состояни й квази свободного и захваче нного эл е ктронов, k − константа
Б ол ь ц мана.