Негомогенная кинетика фото- и радиационно- стимулированных процессов в конденсированной фазе. Новиков Г.Ф. - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

9
0
()
t
dt
x
T
τ
=
∫
. (10)
2.3. Фото- и термостимулированная негомогенная рекомбинация зарядов
2.3.2. Кинетика радиофотолюминесценции. Распределение геминальных пар
по числу скачков до рекомбинации Y(N)
При фотоосвобождении электрона из ловушек время жизни электрона в ло-
вушке определяется соотношением
τ=(σL)
-1
, (11)
где L − интенсивность света, σ − сечение фотоосвобождения. Тогда число скачков ,
совершаемых электроном к моменту t,
0
t
xLdt
σ=
∫
. (12)
Формулы (6)−(9) сохраняют свой вид для всех видов рекомбинационной
люминесценции.
Сравнение с экспериментом дает для типичных неполярных диэлектриков
вид распределения
2
()YNN
−
∝
. (13)
2.3.3. Сравнение распределения Y(N) с данными по pадиолизу жидких угле -
водородов
Распределение (13) отвечает распределению по временам жизни электрона,
полученному из экспериментов по жидкофазному радиолизу жидких диэлектри -
ков :
3
2
t
−
.
3 Динамика электрической поляризации геминальной электpон -ионной
па p ы в диэлектрике
3.1. Электрическая поляризация электрон - ионных пар
3.1.1. Особенности релаксации фотопроводимости, наведенной ионизи -
рующим излучением , на примерах низкомолекулярных углеводородов
В результате поляризации во внешнем электрическом поле электрон -
ионные пары , в принципе , могут принимать участие в нестационарной электро-
проводности . Кинетика тока поляризации таких пар существенно отличается от
кинетики поляризационного тока при "обычных" механизмах поляризации ди -
электриков , связанных с неоднородностью образцов , неравномерностью генера-
ции носителей тока и др . Действительно, рекомбинация электрона со "своим" по-
ложительным ионом означает равный нулю интегральный перенос заряда , что
должно привести к своеобразному участию этого электрона в проводимости при
постоянном внешнем электрическом поле: сначала электрон дает вклад в прово-
димость , а затем "отнимает" его, двигаясь против внешнего электрического поля.
3.2. Кинетика наведенной фотопроводимости
3.2.3. Электропроводность "связанных" и "свободных" электронов 
                                                        9
                    t
                        dt
         x=∫                 .                   (10)
                    0
                      τ (T )

     2.3. Ф ото- и те рмости мул и рованная не гомоге нная ре комби нац и я зарядов
        2.3.2. К и н ет и каради оф от олюм и н ес цен ци и . Р ас пределен и е гем и н альн ы х пар
по ч и с лус кач ков до реком би н аци и Y(N)
        П ри фотоосвобож де ни и эл е ктрона и з л овуше к вре мя ж и зни эл е ктрона в л о-
вушке опре де л яе тся соотноше ни е м
        τ=(σL)-1,      (11)
где L − и нте нси вность све та, σ − се че ни е фотоосвобож де ни я. Тогда чи сл оскачков,
сове ршае мы х эл е ктроном к моме нту t,
                    t
         x = ∫ σ Ldt .                    (12)
                    0
       Ф ормул ы (6)−(9) сохраняю т свой ви д дл я все х ви дов ре комби нац и онной
л ю ми не сц е нц и и .
       Сравне ни е с экспе ри ме нтом дае т дл я ти пи чны х не пол ярны х ди эл е ктри ков
ви д распре де л е ни я
                                 −3
         Y (N ) ∝ N                   2
                                          .      (13)
      2.3.3. Сравн ен и е рас пределен и я Y(N) с дан н ы м и по pади оли зу ж и дки х угле-
водородов
      Распре де л е ни е (13) отве чае т распре де л е ни ю повре ме нам ж и зни эл е ктрона,
пол уче нному и з экспе ри ме нтов пож и дкофазному ради ол и зу ж и дки х ди эл е ктри -
         − 32
ков: t          .
3    Ди н ам и к а элек тр и ческ ой поляр и заци и ге
                                                     м и н аль н ой эле
                                                                      к тpон -и он н ой
     паpы в ди эле   к тр и к е
      3.1. Эл е ктри че ская пол яри зац и я эл е ктрон-и онны х пар
       3.1.1. О с обен н ос т и релакс аци и ф от опроводи м ос т и , н аведен н ой и он и зи -
рующ и м и злуч ен и ем , н апри м ерах н и зком олекулярн ы х углеводородов
        В ре зул ь тате пол яри зац и и во вне шне м эл е ктри че ском пол е эл е ктрон-
и онны е пары , в при нц и пе , могут при ни мать участи е в не стац и онарной эл е ктро-
проводности . Ки не ти ка тока пол яри зац и и таки х пар сущ е стве нноотл и чае тся от
ки не ти ки пол яри зац и онного тока при "обы чны х" ме хани змах пол яри зац и и ди -
эл е ктри ков, связанны х с не однородность ю образц ов, не равноме рность ю ге не ра-
ц и и носи те л е й тока и др. Д е йстви те л ь но, ре комби нац и я эл е ктрона со"свои м" по-
л ож и те л ь ны м и оном означае т равны й нул ю и нте грал ь ны й пе ре нос заряда, что
дол ж нопри ве сти к своеобразному участи ю этогоэл е ктрона в проводи мости при
постоянном вне шне м эл е ктри че ском пол е : сначал а эл е ктрон дае т вкл ад в прово-
ди мость , а зате м "отни мае т" е го, дви гаясь проти в вне шне гоэл е ктри че скогопол я.
     3.2. Ки не ти ка наве де нной фотопроводи мости
      3.2.3. Э лект ропроводн ос т ь "с вязан н ы х" и "с вободн ы х" элект рон ов

Страницы