Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

59
Продолжение прил. Г
перпендикулярный к плоскости, в которой лежат векторы
n
и
. Векторы
n
,
и
N
образуют правую тройку векторов, т. е.
][
nN
. Компонен-
ты векторов ЭМ поля в направлениях
n
,
и
N
будем помечать соответ-
ствующими нижними индексами «
n», «
» и «N».
S
j
n
N
1
,
1
,
1
E
,
1
D
,
1
B
,
1
H
2
,
2
,
2
E
,
2
D
,
2
B
,
2
H
S
S
O
Рис. Г.1. Поверхность S раздела двух изотропных сред
Полная система граничных условий в произвольной точке О на по-
верхности
S раздела двух изотропных сред представлена в таблице Г.1.
Рассмотрим важный частный случай граничных условий на поверх-
ности раздела двух сред, одной из которых является идеальный провод-
ник, а другой – диэлектрик. Необходимость учета таких граничных усло-
вий возникает всякий раз, когда изучается распределение векторов ЭМ
поля вблизи поверхности металлических тел, которые
можно считать иде-
ально проводящими.
Плотность тока
j
должна быть ограниченной величиной. По закону
Ома
Ej
. Для идеального проводника
. Поэтому напряженность
электрического поля
E
внутри идеального проводника должна быть равна
нулю: 0
E
. Полагая во втором уравнении Максвелла 0
E
, получим,
что
0 tB
, т. е. индукция магнитного поля B
не зависит от времени.
Последнее возможно только для магнитостатического поля и стационар-
ного ЭМП. В случае переменного во времени ЭМП равенство
0 tB
выполняется, если 0
B
.

Страницы