Взаимодействие космических аппаратов с окружающей плазмой. Новиков Л.С. - 66 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

66
Вольт-амперных характеристики дают, в частности, наглядное пред-
ставление о физической природе и влиянии на процесс заряжения поро-
гового эффекта и эффекта неоднозначности равновесного потенциа-
ла. Для понимания физических причин возникновения этих эффектов
рассмотрим прежде с помощью рис. 20 процесс заряжения материалов
моноэнергетическим электронным пучком.
Знак и величина потенциала поверхности
облучаемого материала за-
висят от энергии падающих электронов
p
E и вторично-эмиссионных
свойств материала.
Если для облучаемого материала 1<
m
σ
, материал заряжается отри-
цательно при любой исходной энергии падающих электронов
p
E до
потенциала, соответствующего энергии
p
E , при котором первичные
электроны перестают попадать на поверхность.
Для материалов с 1>
m
σ
картина заряжения сложнее, и равновесный
потенциал мишени зависит от исходной энергии электронов пучка
p
E
,
при этом возможны три случая (рис. 20):
2211
;;
ppppppp
EEEEEEE ><<< .
Рис. 20. Схема процесса заряжения материалов моноэнергетическим
электронным пучком
    Вольт-амперных характеристики дают, в частности, наглядное пред-
ставление о физической природе и влиянии на процесс заряжения поро-
гового эффекта и эффекта неоднозначности равновесного потенциа-
ла. Для понимания физических причин возникновения этих эффектов
рассмотрим прежде с помощью рис. 20 процесс заряжения материалов
моноэнергетическим электронным пучком.
   Знак и величина потенциала поверхности облучаемого материала за-
висят от энергии падающих электронов E p и вторично-эмиссионных
свойств материала.
   Если для облучаемого материала σ m < 1 , материал заряжается отри-
цательно при любой исходной энергии падающих электронов E p до
потенциала, соответствующего энергии E p , при котором первичные
электроны перестают попадать на поверхность.
   Для материалов с σ m > 1 картина заряжения сложнее, и равновесный
потенциал мишени зависит от исходной энергии электронов пучка E p ,
при этом возможны три случая (рис. 20):
   E p < E p1 ; E p1 < E p < E p 2 ; E p > E p 2 .




       Рис. 20. Схема процесса заряжения материалов моноэнергетическим
                              электронным пучком

                                             66