ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2
I. Введение
Диэлектрики относятся к весьма распространенным материалам, сравни -
тельно недавно применявшимся только для электрической изоляции. В настоящее
время в связи с огромными успехами науки , в том числе физики твердого тела и
синтетической химии, диэлектрики получили почти универсальное применение в
самых различных областях электротехники , радиоэлектроники , электроники , тех-
нической кибернетики . Однако широкое применение диэлектриков, в свою оче-
редь, требует постоянного совершенствования их свойств, что трудно осуществи -
мо без понимания механизма элементарных процессов с участием заряженных
частиц. Сказанное в особенности относится к твердым и жидким диэлектрикам, в
которых в сравнении с газами такие процессы из-за экспериментальных трудно-
стей все еще недостаточно изучены. В основе большей части экспериментов, на-
целенных на такие исследования, лежат явления переноса, которым и посвящен
данный курс лекций.
Цель курса лекций − объединить и упорядочить знания слушателей, накоп-
ленных в процессе изучения общих университетских курсов, в отношении широко
распространенных явлений переноса (Часть 1) и электропроводности диэлектри -
ков (Часть 2). Данные явления лежат в основе большей части экспериментальных
исследований элементарных процессов с участием заряженных частиц в конден-
сированной фазе .
II. Содержание курса лекций
В изолированной термодинамической системе любое неравновесное со-
стояние с неизбежностью переходит в состояние термодинамического равнове-
сия. Это общий закон природы . Однако для каждого конкретного неравновесного
состояния существуют свои конкретные причины, которые обуславливают этот
переход и определяют его характер. Рассмотрим, что происходит в пространст -
венно неоднородных состояниях. Пространственно неоднородными называют та-
кие состояния, в которых значения одной или нескольких макроскопических ве-
личин неодинаковы в разных частях системы. Они образуют большой и важный
класс неравновесных состояний.
Мы не будем касаться состояний с неодинаковым давлением . Потому что в
этом случае между различными частями системы действуют обычные механиче-
ские силы, и на необратимый процесс установления термодинамического равно-
весия накладываются более или менее обычные механические движения, вовсе
для него необязательные.
Ниже приводится подробное содержание курса лекций. Нумерация разделов
соответствует "Учебному пособию к курсу лекций".
ЧАСТЬ 1. ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА
1 Введение. Общее описание процессов переноса
1.1. Диффузионные потоки
1.2. Кинетические коэффициенты
1.3. Распределение частиц по скоростям в неравновесном газе
1.4. Кинетические коэффициенты газов
2
I. В ведени е
Д и эл ектри ки относя тся к весьма распространенным матери ал ам, сравни -
тел ьно недавно при меня вши мся тол ько дл я эл ектри ческой и зол я ци и . В настоя щ ее
время в свя зи с огромными успехами науки , в том чи сл е фи зи ки твердого тел а и
си нтети ческой хи ми и , ди эл ектри ки пол учи л и почти уни версал ьное при менени е в
самыхразл и чныхобл астя хэл ектротехни ки , ради оэл ектрони ки , эл ектрони ки , тех-
ни ческой ки бернети ки . О днако ши рокое при менени е ди эл ектри ков, в свою оче-
редь, требует постоя нного совершенствовани я и хсвойств, что трудно осущ естви -
мо без пони мани я механи зма эл ементарных процессов с участи ем заря женных
части ц. С казанное в особенности относи тся к твердым и жи дки м ди эл ектри кам, в
которыхв сравнени и с газами таки е процессы и з-за экспери ментал ьныхтрудно-
стей все ещ е недостаточно и зучены. В основе бол ьшей части экспери ментов, на-
цел енныхна таки е и ссл едовани я , л ежат я вл ени я переноса, которым и посвя щ ен
данный курс л екци й.
Цел ь курса л екци й − объеди ни ть и упоря дочи ть знани я сл ушател ей, накоп-
л енныхв процессе и зучени я общ и хуни верси тетски хкурсов, в отношени и ши роко
распространенныхя вл ени й переноса (Часть 1) и эл ектропроводности ди эл ектри -
ков (Часть 2). Д анные я вл ени я л ежат в основе бол ьшей части экспери ментал ьных
и ссл едовани й эл ементарныхпроцессов с участи ем заря женныхчасти ц в конден-
си рованной фазе.
II. С одер ж а ни е кур са лекци й
В и зол и рованной термоди нами ческой си стеме л юбое неравновесное со-
стоя ни е с неи збежностью переходи т в состоя ни е термоди нами ческого равнове-
си я . Это общ и й закон при роды. О днако дл я каждого конкретного неравновесного
состоя ни я сущ ествуют свои конкретные при чи ны, которые обусл авл и вают этот
переход и определ я ют его характер. Рассмотри м, что прои сходи т в п рост ран ст -
в е н н о н е одн ородн ы х состоя ни я х. П ространственно неоднородными называют та-
ки е состоя ни я , в которыхзначени я одной и л и нескол ьки хмакроскопи чески хве-
л и чи н неоди наковы в разныхчастя хси стемы. О ни образуют бол ьшой и важный
кл асс неравновесныхсостоя ни й.
М ы не будем касаться состоя ни й с неоди наковым давл ени ем. П отому что в
этом сл учае между разл и чными частя ми си стемы действуют обычные механи че-
ски е си л ы, и на необрати мый процесс установл ени я термоди нами ческого равно-
веси я накл адываются бол ее и л и менее обычные механи чески е дви жени я , вовсе
дл я него необя зател ьные.
Ни же при води тся подробное содержани е курса л екци й. Нумераци я раздел ов
соответствует "У чебномупособи ю к курсул екци й".
Ч А С ТЬ 1. Я В Л Е Н И Я П Е Р Е Н О С А
1 В ведени е. О б щ ее опи са ни е пр оцессов пер еноса
1.1. Д и ффузи онные потоки
1.2. К и нети чески е коэффи ци енты
1.3. Распредел ени е части ц по скоростя м в неравновесном газе
1.4. К и нети чески е коэффи ци енты газов
